116 
^2 
dass also insbesondere — constant wäre. Eine solche 
Constanz lässt sich in der That z. B. für Stahl und Glocken¬ 
gut zugeben, dagegen fällt dieser Quotient für die stärker 
dispergirenden Substanzen Silber und Messing mit Abnahme 
der Wellenlänge beträchtlich mit. Wäre freilich z nicht 
gleich Null, so würden eben Haupteinfallswinkel und.Haupt- 
azimuth zur Ableitung des Brechungsverhältnisses nicht 
mehr genügen. Doch wie dem auch sei, die bisher der 
Untersuchung unterzogenen Metalle zeigen sämmtlich die 
positive Reflexion. Sofern man es nun überhaupt für mög¬ 
lich hält, dass dieselben nach Analogie der Substanzen mit 
Oberflächenfarben zwar das sichtbare Spectrum mit einem 
breiten Absorptionsbande überdecken, aber an den beiden 
endlichen Gränzen desselben oder auch nur auf Einer Seite 
— also im ultrarothen oder ultravioletten Strahlungsgebiete 
— sich wie gefärbte Gase, Flüssigkeiten oder Gläser ver¬ 
halten, so darf man behaupten, dass die durchforschte Re¬ 
gion des metallischen Absorptionsstreifens rechts von der 
Mittellinie desselben liegt, und dass sonach die Metalle für 
die calorischen Wellen rascher durchstrahlbar werden als 
für die chemischen und Fluorescenz erregenden. 
Hiernachv erübrigt uns nur noch die Feststellung des 
Dispersionsgesetzes _ eines metallisch reflectirenden Mittels 
für das eigentliche Innere. Man erhält dasselbe mittelst 
Gleichung 170, nämlich: 
— 1 = j/(ai'r- b2“Il”f)2'qrja2 
sofern man für a und b ihre nunmehr bekannten Werthe 
in substituirt. So ergibt sich : 
188. 
Und da die Dispersionsgleichung (180) der nicht me¬ 
tallisch gebrochenen Farben sich auch so schreibt: 
0 = (I1„2 - n^) (i g - i j + D, , 
SO geht erstere aus dieser dadurch hervor, dass man ein¬ 
fach n = 1 nimmt. 
Auch im Inneren eines Metalles, wächst also 
