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das Brechungsverhältniss zu gleich mit der 
Wellenlänge. 
Die durch Gl. 188 repräsentirte Curve schneidet wie¬ 
der die Hyperbeläste der Fig. 3 in den Punkten G' und G", 
so dass die no und rio zusammenfallen. Die Mittellinie M 
dagegen durchsetzt sie in einem Punkte, der bestimmt 
ist durch: 
(Um^ - ly - - ly = nn,2 D, 
und für den folglich: UM^nm. Mit Rücksicht hierauf lässt 
sich daher auch schreiben: 
1 
(n2 _ 1)2 _ (n^2 _ 1)2 _ i) (;t2 - 
Im 
Gehen wir nunmehr, die Gränzen des Absorptions¬ 
streifens überschreitend, zu dem reellen Theile der Disper- 
sionscurve der Gl. 184 über, so verläuft dieselbe in der durch 
Fig. 2 und 3 dargestellten Weise. Die elliptische Polarisation 
ist nur mehr abhängig von z, und da demselben zu beiden 
Seiten der Mittellinie M das entgegengesetzte Zeichen zu¬ 
kommt, so ist die Reflexion auf der einen Seite positiv, auf 
der andern negativ. Nun haben wir z, q, b links von der 
Mittellinie gemeinschaftlich ‘das positive und rechts von der¬ 
selben das negative Zeichen zugelegt; die Reflexion 
wird daher links, ausserhalb wie innerhalb des 
Absqrptionsstreifens, negativ, rechts positiv. 
Der Erfahrung zufolge zeigt nun freilich die Disper- 
sionscurve der meisten natürlich vorkommenden Mittel einen 
solchen Verlauf, dass sich daraus auf die Existenz mehrfacher 
Absorptionsstreifen schliessen lässt. Unter den eigentlich 
durchsichtigen Substanzen dürfte nur der Schwefelkohlen¬ 
stoff dem bisher besprochenen einfachen Dispersionsgesetze 
folgen, während z. B. Wasser, Glas, Sylvin u. s. w. nach 
dem ultrarothen Theile des Spectrums hin eine mehr oder 
minder starke Krümmung der Curve zeigen, die neben dem 
allen durchsichtigen Substanzen gemeinschaftlichen ultra¬ 
violetten Absorptionsstreifen auch einen ultrarothen andeu¬ 
tet. Gilt aber das bisher aufgestellte Gesetz für die Nähe 
eines jeden einzelnen derselben, so werden die genannten 
Substanzen positiv reflectiren für eine violette und tiber¬ 
violette Strahlung, negativ für eine rothe .und üben^p^he*.-.- 
(fiYEBsrnr öF i 
