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(sofern es nicht als R e i b u n g s -, sondern als Di ff u s i o n s- 
constante auftritt) für sich besonderer Maxima und Minima 
fähig sei. 
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Zusatz. 
Zur Theorie der (anomalen) Dispersion des Lichtes. 
Ilr. Helmholtz hat iu den Monatsber. der Berl. Akad. (Sept, 
1874) eine Theorie der anomalen Dispersion gegeben, welche gleich- 
falls auf der Annahme eines Zusammenschwingens von Körper- und 
Aethertheilchen basirt. Wenn er indcss Seilmeier gegenüber den 
Einwand erhebt, dass derselbe in seine Rechnungen keine Kraft ein- 
geführt habe, welche die mechanische Arbeit der schwingenden Be¬ 
wegung als solche vernichten könne, so thut er selbst das in einer 
Weise, die, analog dem Verfahren von Cauchy und Beer, eine 
negative Metallreflexion unmöglich macht. 
Hrn. Helmholtz’s Bedenken gegen meine eigenen seitherigen 
Aufstellungen hoffe ich durch die vorstehende Abhandlung, also insbe¬ 
sondere durch den Nachweis einer nur scheinbaren Unstetigkeit der 
Dispersionscurve und ebenso einer nur scheinbaren Gleichwerthig- 
keit der beiden Asymptoten der Fig. 3 sowie endlich durch den Um¬ 
stand, dass die für das Absorptionsgebiet geforderte Phasenverschie¬ 
bung von Körper- und Aethertheilchen eine besondere Einführung 
von implicite schon mitgegebenen Eeibungscoefficienteu überflüssig 
macht, einigermassen begegnen zu können. 
Im Folgenden will ich indess versuchen, die Gesetze der Dis¬ 
persion des Lichtes aus den Bewegungsgleichungen selber abzuleiten. 
Zu dem Ende erinnere ich zunächst an Gleichung 10, die 
ohne Weiteres auch die Form annimmt: 
d^p_ e d^p_ 2 ^^^^ 
1. d t^ o' dx^ ^ dx^’ 
m -b m' 
(?“ 
und in der die bewegende Kraft für jede einzelne Farbe als eine 
Function der Constanten e des freien Aethers sowie des entsprechen¬ 
den (mittleren) Amplitüden- und Massenverhältnisses der Körper- 
und Aethertheilchen gegeben ist. Es handelt sich nunmehr darum, 
die Differentialgleichungen für die beiden Arten von Schwingungen 
getrennt für sich aufzustellen. 
Sind wieder m', m die Massen der Volumeinheit, so hat man 
,dv 
dt= ’ 
/ 
m 
d2, 
d t^ 
als die auf sie wirkenden Kräfte, gemessen durch 
die Beschleunigung. Andererseits werden diese Kräfte folgender- 
maassen zusammengesetzt sein. 
