der niederrheinischen Gesellschaft in Bonn. 
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Gegen diese Formel sind von Helmholtz Einwendungen 
erhoben, und auch mir hat sich aus Gründen, welche von den Helm¬ 
hol tz’schen ganz unabhängig sind, die Ueberzeugung aufgedrängt, 
dass sie der Wirklichkeit nicht entspricht. Dagegen haben meine 
Betrachtungen mich zu einem anderen Kraftgesetze geführt, welches 
ich mir erlauben will, vorläufig mitzutheilen, indem ich mir die 
vollständige Entwickelung der Gründe, welche mich zur Aufstellung 
desselben veranlasst haben, für später Vorbehalte. Nur ein Paar 
zur Erläuterung dienende Bemerkungen muss ich der Anführung 
der Formeln vorausschicken. 
Wenn man von der Vorstellung ausgeht, dass die electrody- 
namische Einwirkung zweier bewegter Electricitätstheilchen auf 
einander durch einen zwischen ihnen befindlichen Stoff vermittelt 
werde, so braucht man von ihr nicht anzunehmen, dass sie nur 
von der relativen Bewegung der Theilchen abhänge, sondern 
kann auch den ab.soluten Bewegungen der beiden einzelnen Theil¬ 
chen einen Einfluss auf sie zuschreiben. Wenn z. B. zwei Electri¬ 
citätstheilchen sich in paralleler Richtung mit gleicher Geschwin¬ 
digkeit bewegen, und somit unter sich in relativer Ruhe sind, so 
können sie doch eine electrodynamische Wirkung auf einander aus¬ 
üben, denn zu dem zwischen ihnen befindlichen Medium verhalten 
sie sich anders, als wirklich ruhende Theilchen. Ferner braucht 
man bei dieser Vorstellung auch nicht anzunehmen, dass die Rich¬ 
tung der electrodynaraischen Kraft mit der Verbindungslinie der 
beiden Theilchen Zusammenfalle, sondern kann auch Kräfte von an¬ 
deren Richtungen als möglich zugeben. 
Es mögen nun x, y, z und y' z' die rechtwinkligen Coor- 
dinaten der beiden in Puncten concentrirt gedachten Electricitäts¬ 
theilchen e und e* zur Zeit t sein, und für die relativen Coordinaten 
des Theilchens e zum Theilchen e' folgende Zeichen eingeführt 
werden: 
^=zx — x', 7] = y — y‘, C = z — z\ 
Der Abstand der beiden Theilchen von einander heisse r. Ferner 
seien ds und ds^ zwei von den Theilchen gleichzeitig durchlaufene 
Bahnelemente, s der Winkel zwischen denselben, und v und v' die 
Geschwindigkeiten. Wenn dann die in die Coordinatenrichtuugen 
fallenden Componenten der ganzen (electrostatischen und electrody- 
namischen) Kraft, welche das Theilchen e von dem Theilchen e‘ er¬ 
leidet, durch Xee‘, Yee' und Zee' dargestellt werden, so gelten fol¬ 
gende, zunächst in allgemeinster Form geschriebene Gleichungen, 
worin 7c eine positive, auf das Grössenverhältniss zwischen dem 
electrodynamischen und dem electrostatischen Theile der Kraft be¬ 
zügliche Constante ist, und n eine andere Constante bedeutet, von 
der weiter unten noch die Rede sein soll: 
