Mittelpunkt des Rechtecks, sondern ein Eckpunkt des¬ 
selben (A), bezw. der Halbirungspunkt (S) einer seiner 
Seiten als der festliegende Punkt betrachtet ist. ABCD 
stellt beide Male wiederum den Umriss der Membran nach 
Ablauf des ersten Quellungsstadiums, AT resp. ST die 
Streifenrichtung dar. Die Konstruction von Fig. 15 ist 
kurz folgende: Fälle IDE und BF J_ AT, verlängere FB 
und ED bis B 1 und Z> x , so dass B X F : BF— D t E : DE = n : s. 
Ziehe AD l7 AB 1 und TB V verlängere B X T bis C x , so dass 
B 1 Ci=ADi, und verbinde C 1 mit D lt so ist AB 1 C 1 D 1 die 
verlangte Quellungsform. 
In Fig. 16 ist folgendermassen verfahren: Auf ST 
sind die Lothe BE und DF gefällt und diese wie vorher 
bis B x und D 1 im Verhältniss n—s:s verlängert worden. 
Dann wurde B X S bis A x um sich selbst und B X T bis C x 
derart verlängert, dass B 1 C 1 = A X D X . Damit sind die 4 Eck¬ 
punkte der Quellungsfigur gefunden. Man würde natürlich 
in beiden Fällen dieselben Figuren A 1 B 1 C X D 1 erlangt haben, 
wenn man das Viereck ADCT bez. das Fünfeck ADCTS 
zu Dreiecken ergänzt und diese umgestaltet hätte. 
§ 2 . 
Formänderung eines Komplexes zweier paraller, 
ebener, sehr dünner Membranen, 
die an den Rändern verbunden sind und gekreuzte 
symmetrische Streifen Systeme mit kongruenter 
Quellungsellipse aufweisen. 
Wir gehen nunmehr dazu über, ein System aus zwei 
Membranen zu betrachten. Die nur am Umfang gleichsam 
durch „Nähte“ mit einander verbundenen Wände seien zu¬ 
nächst so zart vorausgesetzt, dass ihre elastischen Wider¬ 
stände bei Krümmungen ausser Betracht gelassen werden 
dürfen. Die Fig. 17a stelle einen Durchschnitt durch ein 
Paar solcher Lamellen AB und CD dar; ihre Verbindnngs- 
wände AC und BD mögen der Bedingung unterliegen, 
dass ihre Länge unveränderlich ist. Nun verkürze sich 
durch Wasserverlust CD auf die Länge C 1 D 1 der Fig. 17b. 
Es fragt sich, ob das System, falls die elastischen Wider¬ 
stände der Lamellen A 1 B 1 und C X D X vernachlässigt werden 
