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dürfen, in der Form Fig. 17b im Gleichgewicht sein kann. 
Offenbar müssten bei Beibehaltung dieser Gestalt die Seiten¬ 
wände A 1 C 1 und B 1 D 1 eine starke Dehnung, und ausser¬ 
dem die materiellen Punkte innerhalb der Ecken C x und 
D 1 eine starke Zerrung, die Partien bei A x und B x eine 
Verquetschung erfahren. Indem sich nun, sobald das System 
ABC 1 D 1 aus der Zwangsform Fig. 17b erlöst und sich selbst 
überlassen wird, die Wände AC und BD wieder zusammen¬ 
ziehen und, um die Eckverschiebungen aufzuheben, wiederum 
rechtwinklig zu den Membranen A 1 B 1 und C 1 D 1 sich zu stel¬ 
len suchen, nöthigen sie diesen eine Krümmung mit C 1 B 1 als 
konkaver Seite auf (Fig. 17 c), wobei diese Membranen die 
Längen AB und C 1 D 1 der Fig. 17 a nahezu bewahren werden. 
Bezeichnen wir nun den Radius OD 1 mit r und den Winkel 
C 1 OD 1 in Bogenmass mit a, sowie die Breite AC = BD = 
B 1 D 1 mit d , so ist r aus den beiden Gleichungen: 
1) A 1 B 1 = {r-\~d)a und 2) C 1 JD 1 — ra 
üJ r “ Ajd-hlli 1 '’ ° der r 
zu bestimmen. Es ergiebt sich 
3) A 1 B 1 : C 1 D 1 = r J r d: r; also 4) A 1 B 1 ~C i D 1 : C 1 I) 1 — d : r. 
Daraus folgt 
A 1 B 1 —C 1 D 1 1 
r GiDi d 
d. h. in Worten: „Die Krümmung der kontrahirten Lamelle 
ist der Entfernung der beiden antagonistischen Lagen um¬ 
gekehrt und dem Quotienten aus der Längendifferenz und 
der Länge der verkürzten Lage direkt proportional.“ — 
Für den Krümmungsradius OM—q der idealen Mittellinie 
beider Lamellen (Fig. 17 c) ergiebt sich in analoger Weise 
die Beziehung: —= , Entsprechende Be- 
Q JLJj ~p CL 
Ziehungen gelten natürlich für den Fall der Quellung. 
a) Nach dieser Vorbereitung betrachten wir nun zu¬ 
nächst das System zweier sich deckender kreisförmiger 
Membranen von den in der Ueberschrift angegebenen Eigen¬ 
schaften (s. die Figg. 12 und 24). Denken wir den Mittel¬ 
punkt 0 unbeweglich und lassen beide Flächen zunächst das 
erste der im vorigen Paragraphen besprochenen Quellungs¬ 
stadien durchlaufen, so dass aus beiden Kreisformen vom 
