Radius 1 ein Kreis mit dem Radius s entstellt, so bleibt 
die Deckung in beiden Membranen Punkt für Punkt er¬ 
halten, und Längendifferenzen treten nicht ein. Die Vor¬ 
gänge des zweiten Quellungsstadiums für beide Mem¬ 
branen können wir nun nochmals derart zerlegen, dass wir 
a) dasselbe zunächst n u r für die obere nach der Rich¬ 
tung S 1 T 1 gestreifte Membran (Fig. 24) ein treten lassen , 
während die untere im ersten Stadium verharrt, darauf 
ß) die Rolle der oberen und unteren Membran vertauschen, 
und endlich y) das Resultat der Kombinat! o n beider 
Vorgänge ins Auge fassen. 
a) Bei dem Quellungsvorgang a) wird, wie in Fig. 12, 
jede materielle Linie CD der oberen Membran, die normal 
zur Streifung steht, in demselben Masse bis zur Länge CE 
gedehnt. Da aber die Punkte E der oberen Membran mit 
den entsprechenden Punkten D' der unteren zusammen¬ 
geheftet sind, so tritt für sämmtliche Linien CD' resp. CE 
eine Krümmung nach unten ein. Das Krümmungsmass, in 
der vorher angegebenen Weise gemessen, ist aber für 
sämmtliche zur Streifung perpendikuläre materielle Linien 
des Doppelsystems dasselbe, weil für alle das Verhältnis» 
CE: CD, also auch das andere CE—CD:CD und endlich 
CE—CD : CE-{- CD dasselbe ist, und der Abstand d beider 
Membranflächen durch die Vorbedingung als unveränderlich 
vorausgesetzt wird. 
ß) Genau dieselbe Krümmung, wie der Vorgang a) 
nach oben, würde der Vorgang ß) nach unten bewirken; 
die Krtimmungsaxe wäre auch hier eine zur Streifung 
(diesmal S 2 T 2 der Fig. 24) der quellenden Membran parallele 
Linie. 
y) Kombinirt man beide Krümmungen a) und ß), so 
erhält man offenbar dasselbe Resultat, als wenn man zwei 
kreisförmige, an den Rändern aneinandergelöthete Platten zu 
gleicher Zeit im selben Masse nach den zu S 1 T 1 und S 2 T 2 
senkrechten Richtungen, aber in entgegengesetztem Sinne, 
verböge. 
Diese Richtungen würden ohne weiteres zugleich die 
Lage der Hauptkrümmungslinien (derjenigen, in welchen 
das Maximum und Minimum der Krümmung stattfindet) an- 
