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die Resultanten halbirt, dieselben wirken also senkrecht zu 
den Radien OA , OB etc. Indem die Horizontalversehie- 
bungen mit der Höhe der Wandungen gleichmässig wachsen, 
wird jeder folgende (höhere) Querschnitt entsprechend stär¬ 
ker verdreht, als der vorhergehende: d. h. es tritt Torsion 
ein. Die specielle Betrachtung anderer Querschnittsformen 
ist überflüssig. 
i § 6 . 
Ueber die theoretische Behandlungswei se von 
Geweben mit tordirenden Elementen, 
namentlich über das 
aktive und passive Torsiousmomerit 
derselben. 
Wird ein beliebiger Körper durch eine äussere Kraft 
in Torsion versetzt, so hat man es bekanntlich in theore¬ 
tischer Hinsicht mit zwei prinzipiell verschiedenen Drehungs¬ 
momenten zu thun. Das eine ist dasjenige der angreifenden 
mechanischen Kraft, das andere das rückwirkende der ela¬ 
stischen Widerstände des Körpers. Würde man z. B. naeli 
dem Vorgänge Wer thei ms einen Stab dadurch zur Torsion 
bringen, dass man ihn in horizontaler Lage an einem Ende 
einspannte und an dem anderen Ende ein Gewicht wirken 
liesse, das von dem Umfange einer daselbst angeschraubten 
Rolle herabhinge, so wäre das Torsionsmoment M der an- 
greifenden Kraft durch das Produkt aus der Grösse des 
Gewichtes P und seiner Entfernung e von der Stabaxe auszu¬ 
drücken. Wie gross aber die auf diese Weise hervorgebrachte 
Drehung ausfallen würde, hängt von dem Torsionswiderstande 
ab, den die Elastizitätskräfte des betreifenden Stabes leisten. 
Das Moment T dieses Widerstandes isf es, welches in der 
Technik gewöhnlich schlechtweg als „Torsionsmoment des 
Stabes“ bezeichnet wird. Für einfachere Querschnittsformen 
des der Torsion unterworfenen prismatischen Körpers ist 
dieses Moment im allgemeinen direct aus Formeln der 
Festigkeitslehre zu entnehmen. Es lässt sich nämlich so¬ 
wohl auf Grund der experimentellen als der theoretischen 
Durchforschung der Torsionserscheinungen darstellen als 
