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bestrebt sind. Es fragt sich nun, welche der beiden 
.Summen von aktiven Torsionsmomenten mit entgegenge¬ 
setzten Vorzeichen absolut genau genommen die grössere ist. 
Um diese Frage zu entscheiden, beschränken wir 
unsere Aufmerksamkeit zunächst auf einen von den Cy- 
lindermänteln, z. B. den äussersten C v Seine Wanddicke 
sei d, seine Länge, sowie die des ganzen Zellhündels, h ; 
die im vorigen Paragraphen erwähnte, von den spezifischen 
Kohäsionsverhältnissen abhängige Konstante möge der ge¬ 
wöhnlichen Bezeichnung der Elastizitätstheorie entsprechend 
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durch das Produkt -%G ausgedrückt sein. Wir denken 
uns diesen Mantel nun aus dem Verbände des Bündels 
herausgelöst, in isolirtem Zustande an einem Ende fest 
eingespannt und der Austrocknung überlassen. Bei einem 
gewissen Masse derselben möge sein freier Querschnitt um 
den Winkel o> 3 (in Bogenmass gemessen) gedreht sein. 
Das Moment der äusseren Kraft, die wir auf den ge¬ 
schrumpften Mantel gegenüber dessen Elastizitätskräften 
wirken lassen müssten, um diese Torsion vollständig wieder 
aufzuheben, sei m\ Ist die Drehung, wie ja voraus¬ 
gesetzt wird, innerhalb kleiner Grenzen geblie¬ 
ben, so lässt sich annehmen 1 2 ), dass der Kraftaufwand, 
der nöthig ist, um den geschrumpften Mantel auf solche 
Weise in die ursprüngliche untordirte Form zurück¬ 
zubringen, auch genau hinreichen würde, um ihm die¬ 
selbe Torsionsgrösse co t zu ertheilen, falls er von inneren 
drehenden Schrumpfungskräften nicht sollizitirt wäre, und 
die Drehung im Widerstreit mit den elastischen Wider¬ 
ständen des Mantels allein auf mechanischem Wege durch 
irgend welche äussere Einwirkung hervorgebracht würde. 
Das Drehmoment der Widerstände im letzteren Falle ist 
aber das früher mit T bezeichnete „passive“ Torsions- 
inoment des Cylindermantels, und dieses ist nach einer 
1) G heisst in der Festigkeitslehre der Scliubelasticitätsmodul. 
2) S. C leb sch, Theorie der Elasticität fester Körper, p. 7 
und 8. 
