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die Wanddicke d gegenüber den Radien nickt vernach¬ 
lässigt werden dürfe. Daher soll die Betrachtung auch 
noch für die Voraussetzung geführt werden, dass d eine 
beträchtlichere Grösse erreicht. Die erste der Formeln 5) 
geht in diesem Falle, wenn q den mittleren Radius des 
Wandmantels bezeichnet, über in die folgende: 
10 ) 
■)' 
io 
M- 
2 jiGs 
“ h 
27rGe 
i r 
i 
3“ 
d 
Q 
d 
9 
cl\ 
Q 2 + 
dP 
12 i 
1 3i 
d? 
8. 
Fassen wir wiederum die aktiven Torsionsmomente 
der beiden zu einem Zellringe gehörigen Mäntel wie in 
Formel 8) zu M‘ zusammen, so ergiebt sich, wenn noch q‘ 
den Mittelradius des kleineren von ihnen anzeigt: 
O ,jr f~L r 
12 ) . . M' = ^j~d(Q*-Q'*). 
Das gesammte Torsionsmoment M des Zellbündels 
wird also : 
13) .. Jlf=- 
Ge 
h 
d[(ei 2 - 
-?i' 2 ) + (es 2 —P2' 2 ) + (?a 2 —ea' 2 ) ••••)• 
Beachtet man nun, dass sich die einzelnen Summanden 
der eckigen Klammern von 13) ebenfalls in Produkte von 
der Form (q—q') ((>-}-(>') umbilden lassen, und die Grössen 
(£i— Q' i)> (^ 2 —Q 2 ) u - s - w. wiederum gleich sind, die ande¬ 
ren : (ei-f^i), te+^ 2 ) u.s. w. aber dieselbe Bedeutung haben 
wie^+^i), ( R 2 J rr 2 ) in der Gleichung 9), so ergiebt sich 
die Richtigkeit der obigen Behauptung, dass auch, wenn die 
Zellen dickwandig sind, die Grösse ihres gesammten aktiven 
Torsionsmomentes von ihrer Vertkeilung über den Quer¬ 
schnitt unabhängig ist, wenigstens so lange die opponirten 
zu Cylindermänteln zusammensckliessenden Wandungen die- 
