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selbe Mächtigkeit besitzen*). Uebrigens ist es leicht er¬ 
sichtlich, dass dasselbe Quantum an Wandsubstanz, wenn 
es auf Erhöhung der Torsion ankommt, auch günstiger 
vertheilt werden kann, als es soeben vorausgesetzt worden 
ist. Es ist hierzu offenbar nur erforderlich, die Dicke der 
Innenwandungen jedes Zellringes zu verringern und die 
Aussenwände derselben entsprechend zu verstärken. 
Wären dagegen umgekehrt die eben bezeichneten 
Innenwände stärker verdickt als die äusseren, so würde 
der Fall eintreten können, dass das Gesammt-Torsionsmo- 
ment M gleich Null wäre oder gar sein Zeichen umkehrte, 
so dass im letzteren Falle ein Komplex linksläufig ge¬ 
streifter Zellen bei der Schrumpfung sogar Rechtstorsion 
erleiden würde. Das nähere Eingehen auf eine der beiden 
letzten Bedingungen hat jedoch kein erhebliches Interesse, 
da dieselben in der Natur schwerlich realisirt sind. 
b) Berücksichtigung des passiven Torsionsmomentes T. 
Wir wenden uns vielmehr einer Frage zu, die unge¬ 
achtet ihrer Wichtigkeit bisher mit Stillschweigen über¬ 
gangen wurde. Es ist die nach der Grösse der, unter dem 
Einfluss des Drehungsstrebens der Einzelelemente, an dem 
ganzen Zellkomplex in Wirklichkeit hervorgebrachten Tor¬ 
sion. Um ein Urtheil hierüber und wo möglich bestimmte 
Formeln zu gewinnen, wird es nöthig, den specifischen 
Torsionskoefficienten des Zellbündels einzuführen, der sich 
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als das Produkt von -g- mit dem Schubelasticitätsmodul G* 
darstellt. Es leuchtet ein, dass diese Konstante Gr* mit 
dem bisher in Betracht gezogenen Modul der Schubelasti- 
cität G nicht übereinstimmt, sondern erheblich kleiner ist. 
Denn der von zahlreichen lufterfüllten Zellräumen durch¬ 
setzte Cylinder der Fig. 50 setzt einer drehenden Kraft 
einen weit geringeren specifischen Widerstand entgegen, als 
es geschehen würde, wenn er aus solider lückenloser Wand- 
1) Es sei jedoch ausdrücklich nochmals daran erinnert, dass 
der Einfluss der Radialschrumpfung bei unserer Untersuchung nicht 
berücksichtigt ist. 
