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Substanz bestände. Das Verhältnis zwischen G und G 1 ist, 
falls das Bündel nur aus gleichartigen Zellen besteht, 
lediglich von dem Verhältniss der Wanddicke der Einzel¬ 
zellen zum Durchschnittsradius ihres Lumens abhängig und 
daher mit der Querschnittsform dieser Zellen variabel; 
fajls aber noch andere Elemente in die Zusammensetzung 
des Bündels eingehen, hängt es natürlich auch noch von 
dem Widerstande ihrer Wandsubstanz ab. Immerhin lassen 
sich auch ohne genauere Kenntniss desselben einige allge¬ 
meine Sätze über relative Torsionsgrössen von Zelleylindern 
verschiedenen Umfanges, aber gleichen Baues 
(«) und solchen gleich en Umfanges, und verschie¬ 
denen Baues (ß) ableiten. 
a) Wir haben zu dem Ende zunächst das rückwirkende 
Torsionsmoment T unseres cylindrischen Bündels heranzu¬ 
ziehen. Da dasselbe den Radius R 1 hat, so beträgt dieses 
Moment, wenn die wirklich erzielte Torsionsgrösse gleich 
io* (wieder in Bogenmass ausgedrückt) gesetzt wird: 
14) . . . T=~G‘ 
Dieses ist nun mit den früher abgeleiteten Aus¬ 
drücken für M zu vergleichen. Wir werden uns dabei aber 
vorerst auf den Fall beschränken, dass die Dicke cl aller 
Tangentialwandungen so gering ist, dass sie gegenüber 
deren Abständen von der Axe vernachlässigt werden darf. 
Unter dieser Voraussetzung gilt für M die Gleichung 7), 
pag. 200. Dieselbe lässt sich nun sehr bedeutend verein¬ 
fachen, wenn man sie geometrisch deutet. Denken wir 
uns nämlich die Einzelglieder von der Form (R 2 —r 2 ) inner¬ 
halb der eckigen Klammer auf der rechten Seite mit 
dem voraufgehenden Faktor n multiplicirt, so stellen diese 
Produkte mit Vernachlässigung sehr kleiner Grössen erster 
Ordnung die Querschnitte der einzelnen den Cylinder zu¬ 
sammensetzenden ringförmigen Zellzonen dar. Die aktiven 
Drehmomente derselben sind mithin ihrer Querschnittsfläche 
1) S. z. B. Grashof, Theorie der Elast, und Festigk. 1878, 
p. 144, Formel 243. 
