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lieber das aktive Torsionsmoment 
von Bündeln gleichmässig-quellbarer und gleich- 
mässig-sckräggestreifter Zellen 
beliebiger Querschnittsform und Anordnung. 
Die Voraussetzungen unserer letzten Untersuchung 
sind ideale. Weder die bei derselben angenommene Quer¬ 
schnittsform der Zellen, noch deren Vertheilung entspricht 
den natürlichen Bedingungen. Wenn wir nun, um uns 
diesen zu nähern, die Gestalt des Querschnitts der Fasern 
beliebig polygonal und ihre Anordnung regellos voraus¬ 
setzen, so ist es nicht mehr möglich, das Gesammt-Tor- 
sionsmoment M des Bündels aus den Momenten konzen¬ 
trischer Wandcylinder zusammenzusetzen. Man hat viel¬ 
mehr jede einzelne der breiteren oder schmaleren ebenen 
Längsplatten, aus welchen die Zellmäntel gebildet sind, 
ins Auge zu fassen und zunächst die relative Grösse der 
horizontalen Schubspannung S zu bestimmen, welche in 
Folge des Wasserverlustes durch die Verschiebung ihrer 
kleinsten Theilchen in einem beliebigen, z. B. falls das 
eine Ende des Bündels eingespannt ist, in dem freien End¬ 
querschnitt entsteht. Diese Horizontalkraft S ist mit dem 
Abstande p der zugehörigen Membranfläche von der neu¬ 
tralen Axe zu multipliziren, wenn die Dicke der Membran 
nur gering ist. Dann liefert uns dieses Produkt direkt 
den absoluten Werth des gesuchten aktiven Torsionsmo¬ 
mentes m für jene Wandfläche. Ist diese aber von erheb¬ 
licherer Dicke, so ergiebt sich für sie die Grösse m ange¬ 
nähert durch Multiplikation der mittleren Entfernung ihrer 
Lamellen von der neutralen Linie oder genauer durch 
eine einfache Integration, wie sie schon auf p. 202 ausge¬ 
führt ist. Wir werden nun den derart entwickelten Aus¬ 
druck von m zunächst benutzen, um das früher erhaltene 
Resultat für die aktiven Momente von Cylindermänteln ver¬ 
schiedenen Umfanges (Gleichung 5) zu verifiziren. 
Kehren wir alsdann zu unserer allgemeineren Aufgabe 
zurück, so empfiehlt es sich, das Moment M des ganzen 
Zellbündels durch die Drehmomente f.i der Einzelzellen 
