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dessen obere Seite H ± J ± um dasselbe Stück von AH aus 
nach rechts verschoben ist, wie die Seite H 1 G 1 des klei¬ 
neren Rechtecks. 
Sind diese Dimensionen aber auch ohne Belang für 
die Quantität der freien Bewegung, so sind sie doch 
von wesentlicher Bedeutung für die Intensität der durch 
die Widerstände der benachbarten Membranen gehemmten. 
Es ist leicht einzusehen, dass die Spannung S im selben 
Verhältniss mit der Breite s und der Dicke d wächst. 
Mithin erhalten wir für die gesuchte Horizontalkraft, wenn 
einen konstanten Faktor bedeutet, den Ausdruck: 
19). S=k 1 -j-sd. 
Ist die Entfernung der in Rede stehenden Membran 
von der neutralen Axe gleich p, so ist das Drehungsmo¬ 
ment m der Membran bezüglich dieser Axe: 
20 ) 
m=k 1 j^sdp. 
Tb) Bestätigung' der früher abgeleiteten Formel 5) für das aktive 
Torsionsmoment eines Wandcylinders. 
Wie vorausgeschickt worden, wenden wir die Formel 
20) zunächst an, um das in der Gleichung 5) p. 199 ausge¬ 
sprochene Hauptresultat des vorigen Paragraphen nochmals 
abzuleiten. 
Es handelt sich dort um das Drehungsmoment von 
zarten Wandungen gleicher Mächtigkeit, die sämmtlich 
tangential gestellt sind, und deren Gesammtheit, da sie 
denselben Abstand R von der Axe des Zellkomplexes 
haben, als Cyliudermantel aufgefasst werden kann. Für 
alle diese sind auch die Grössen e, h und d dieselben. 
Die Gleichung 20) ergiebt daher: 
Sm—Jc^dR.Ss. 
h 
Die Querschnitte s bilden aber hier einen Kreis vom 
Radius R, daher ist Zs—2Rrr y und die vorige Gleichung 
geht Uber in die folgende: 
2 m— 27 iJc 1 ~dR 2 . 
h 
