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Ebenso lautet aber auch die Gleichung 5) p. 199, in 
welcher die sämmtlichen Grössen dieselbe Bedeutung haben 
wie in der eben gewonnenen, und nur für die spezifische 
Konstante G 1 des Torsionsmoduls das Zeichen 7q ge¬ 
setzt ist. 
c) Aktives Torsionsmoment /u, einer Einzelzelle. 
Dem oben mitgetheilten Plane entsprechend nehmen 
wir hierauf die Summation der durch die Gleichung 20) 
dargestellten Grössen m für die Wandungen einer einzelnen 
Zelle vor, deren Querschnitt durch das Polygon ABCDE 
(Fig. 53) dargestellt sein möge. Bei der Ausführung der 
Addition hat man das Vorzeichen der einzelnen Spannungen 
S zu berücksichtigen. Man könnte dasselbe ermitteln, in¬ 
dem man jede Spannung S in eine tangential und eine 
radial zu der durch 0 gehenden neutralen Axe gerichtete 
Komponente zerfällte, und hätte dann der Grösse S das¬ 
selbe Vorzeichen beizulegen, das der ersteren Komponente 
zukommt. Einfacher ist es jedoch, folgendes Hilfsmittel 
anzuwenden. Man verbinde die äussersten Ecken des Po¬ 
lygons A und D mit dem Punkte 0. Wenn man nun die 
Drehungsrichtung der isolirten Zelle bei Wasserverlusten 
als positiv rechnet, so hat man die Spannungen innerhalb 
der „äusseren“ Wände AB, BG und CD positiv, die der 
„inneren“, DE und EA, negativ zu nehmen 1 ). Soviel über 
das Vorzeichen. 
Die Grössenverhältnisse der Torsionsmomente lassen 
sich graphisch leicht veranschaulichen, wenn man beachtet, 
dass ausser k t auch e und h für alle Wände desselben 
Bündelquerschnitts gleich sind, und voraussetzt, dass für die 
Wände derselbeil Zelle auch d konstant sei. Dann lässt 
sich nämlich das Drehungsmoment p der Einzelzelle unter 
der Form darstellen: 
7c v ~i j 's’ sp 
. . (.1 = jr d . 2sp — kd . 7 p 
1) Fällt eine, resp. fallen 2 der Wandungen in die den Linien 
OA und OD entsprechenden Ebenen, so sind sie nicht weiter zu be¬ 
rücksichtigen, da ihr Drehungsmoment Null ist. 
