den Fall bezieht, wenn d sehr geringe Dicke hat. Ist die 
Dicke beträchtlicher, so hat man, wie früher angedeutet, 
die Wände in mehrere Schichten zu zerlegen, denen ver¬ 
schiedene Axenabstände p angehören. Da sich nun die 
tordirende Wirkung der dickwandigen Zelle aus den Einzel¬ 
wirkungen von prismatischen Wandmänteln zusammensetzt, 
für welche 21) gültig bleibt, jeder der in Betracht kom¬ 
menden Summanden somit von dem Axenabstande unab¬ 
hängig ist, so gilt dasselbe auch für deren ganze Summe. 
§ 9. 
Ueber die hygroskopischen Bewegungen 
iiicht-cylindrischer Zellkomplexe, 
die drehende Elemente enthalten. 
a) Ueber die Torsionsgrösse rechtwinkliger Zellprismen aus 
lauter gleichen tordirenden Elementen. 
Suchen wir nun, auf Grund der letzten Ergebnisse und 
zum Vergleich mit den im § 7 abgeleiteten Sätzen über 
cylindrische Zellbitndel, Aufschluss über die relativen Tor¬ 
sionsgrössen von anders gestalteten Zellkomplexen aus 
ringsum gleichmässig schiefgestreiften Elementen zu ge¬ 
winnen, so ist diese Aufgabe für einige einfache Querschnitts¬ 
formen rechnungsmässig leicht zu erledigen 1 ). 
a) Wenn der Komplex ein quadratisches Prisma von 
der Grundseite a darstellt, so gilt für die, der Längenein¬ 
heit desselben durch das aktive Drehmoment M ertheilte 
spezifische Torsionsgrösse & nach Grashof die Gleichung 2 * ): 
9 M 
Ga 4 ’ 
Nach unseren letzten Erörterungen ist nun der Werth 
von ilf, wenn die drehenden Zellen in ihrer Grösse und 
ihrem Bau übereinstimmen, der auf den Bündelquerschnitt 
entfallenden Zeilenzahl, oder was dasselbe besagt, der 
Fläche dieses Querschnitts direkt proportional. Hätten wir 
1) Man beachte jedoch die Bemerkung unter s) pag. 115. 
2) 1. c. pag. 144, Formel 24G. 
Verh. d. nat. Ver. Jahrg. XXXXVII. 5. Folge. Bd. VII. 
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