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führen das sich erwärmende Wasser bis zu der Tiefe, in 
der die gleiche Temperatur herrscht; der See befindet sieh 
also in einer Teil Zirkulationsperiode, und diese Teil- 
zirkulation wird zur Vo 11 z i r ku 1 ati o n, wenn die ganze 
Wassermasse von der Oberfläche bis zum Boden die gleiche 
Temperatur zeigt. 
Erwärmen sich nun die oberen Schichten über 4° C, 
so sind sie leichter als die darunter liegenden, sie schwimmen 
über dem kälteren Wasser, das unter ihnen sich in völliger 
Ruhe befindet. Der See macht in der größten Masse seines 
Wassers eine Stagnationsperiode durch. Je kräftiger 
die Sommersonnenstrahlung wird, um so dicker wird die 
warme Oberflächenschicht. Ist das Maximum der sommer¬ 
lichen Wärme erreicht und die herbstliche Abkühlung be¬ 
ginnt, so wird das sich abkühlende Wasser der Oberfläche 
schwerer als das darunter lagernde: es treten Konvektions¬ 
ströme auf, die das Oberflächenwasser bis zu einer gewissen 
Tiefe mischen; das Wasser des Sees befindet sich in der 
Teil Zirkulation. Haben die Tiefenschichten des Wassers 
die gleiche Temperatur angenommen wie die Oberfläche, 
so befinden sich die Wassermassen in Vollzirkulation, 
und diese Vollzirkulation hält an, bis die Temperatur in allen 
Schichten 4° C beträgt. Bei weiterer Abkühlung bleibt 
das kältere Wasser über dem wärmeren schwimmend, und 
schließlich friert die Oberfläche der in Stagnation be¬ 
findlichen Wassermassen wieder zu. 
Der eben geschilderte Gang der Thermik eines 
sogenannten temperierten Sees aber spielt sich in Wirk¬ 
lichkeit nicht in dieser schematischen Weise ab; er würde 
sich so abspielen, wenn wirklich nur die Temperatur die 
Strömungen im See beeinflußte. Aber es kommen zu den 
thermischen noch andere Faktoren hinzu, die das Schema 
wesentlich komplizieren. 
Betrachten wir nunmehr an der Hand der Tabelle 1 
und der Kurventafel I den Temperaturgang im Schalken' 
mehrener Maar. 
Am 4. III. 1911, am 1. IV. 1911 und auch am 
