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physiques suivant lesquelles s'opère le refroidissement des corps, 
soit dans l’air , soit dans les gaz. Newton, qui le premier appela 
et dirigea les vues des physiciens sur Ce sujet comme sur tant 
d'autres, admit théoriquement pour principe qu'un corps échauffé, 
soumis à une Cause constante de refroidissement, telle, par 
exemple , que l'action d'un courant d'air uniforme, doit perdre 
à chaque instant une quantité de chaleur proportionnelle à l’ex= 
cès de sa température sur celle de l'air environnant, d’où il suit 
que ces pertes de chaleur doivent, pour des intérvalles de temps 
égaux el successifs, former une progression géomélrique décrois- 
sante. Cette supposihion est la plus simple que l’on puisse faire, et 
elle est aussi la plus conforme aux idées assez incomplètes que 
l'on peut se former des propriétés de la chaleur, quand on la con- 
sidère théoriquement et indépendamment de sa liaison physique 
avec les corps dont elle s'échappe: l'expérience a fait voir qu'elle 
est sensiblement exacte dans les limites de température les plus 
ordinaires aux expériences, c’est-à-dire, dans l'étendue de l’échelle 
thermometrique. Néanmoins , en l’éprouvant hors de ces limites, 
et dans ces limites mêmes, à l’aide de procédés d'observations 
plus précis, plusieurs physiciens, el en particulier de la Roche, 
un des plus regrettés de nos confrères, avoient reconnu qu’elle 
s'écartoit de la vérité; et d'autant plus que la température s’élevoit 
davantage, de manière à devenir enfin inadmissible à de hautes 
températures, comme sont celles de la fusion où de l'ignition 
de plusieurs métaux. MM. Petit et Dulong attaquèrent cette ques- 
tion capitale avec tout l’art, toute la sagacité et toute l'exactitude 
qu'il étoit possible d'y apporter. Ils examinèrent d’abord la 
marche du refroidissement dans le vide, lorsque le Corps qui se 
refroidit est placé dans une enveloppe d’une température con- , 
slante; puis, porlant successivement celle température à des degrés 
divers, etobservant toujours le refroidissement des corps pour des 
excès égaux de température, ils découvrirent l’effet que l'enve- 
loppe exerce sur le progrès du refroidissement; et, en dépouillant 
les résultats de cette influence qui les complique, ils purent as- 
signer la loi idéale que le refroidissement suivroit où du moins 
devroit suivre, si le corps refroidissant pouvoit être placé dans un 
espace vide et indéfini. Ils trouvèrent qu’alors, en choisissant 
dans les époques du phénomène des températures décroissantes’ 
en progression arithmétique , les vitesses du refroidissement dé- 
croitroient en progression géométrique ; et, qu’en outre, la rai- 
son de la progression géométrique seroit la même pour tous les 
corps, quel que fütl'étatde leurs surfaces; de sorte que cet état, dont 
