
ET D'HISTOIRE NATURELLE. 527 
“se hasardera pas en l'étendant à l’espace pur, au vide absolu dans 
lequel l'imagination ne peut pas trouver le moindre sujet d’in- 
quiétude. f te à 
C'est une opinion maintenant bien raisonnable et qui acquerra 
un nouveau degré de probabilité par les recherches que l'on pourra 
faire sur le calorique du vide , que celle qui le considère comme 
un fluide élastique. Or, si l’on regarde la température comme la 
force expansive, comme Ja tension du calorique, le principe 
dont nous voulons établir la vérité, savoir, que les températures 
de l’espace sont proportionnelles aux quantités de calorique ; 
ce principe, disans-nous, se trouve exactement le même que 
celui que l'expérieice a donné pour les fluides élastiques pon- 
dérables, savoir, que: leurs pressions ou leurs, forces expan- 
sives $onk proportionnelles à leurs densités, à leurs quantités. 
Nous avons fait, sur lanalogie du calorique et des fluides élas= 
tiques pondérables, une remarque assez singulière et qui trouve 
bien sa place ici, | à l À 
Si le calorique est vraiment un fluide élastique, les lois de son 
mouvement doivent être les mêmes que celles des gaz. Cette ’es- 
pèce de fluides jouissent d’une propriété qui leur est toule particus 
lière, c’est que la vitesse qu'ils recoivent pour se répandre dans fun 
espace libre, est constante quelle que soit la pression à laquelle 
ils se trouvent soumis. Aussi quelque grande que soit la pres- 
sion que l'on appliquerait à de l'air atmosphérique, il ne rentrerait 
dans le vide qu'avec une vitesse de 417 par seconde, qui est 
celle avec laquelle il y entre sous la pression ordinaire de J'at- 
mosphère. (D. Bernoulli, Dalembert, Bossut, etc.) 
:, Puisque la vitesse des fluides élastiques est constante, les quan- 
lités pondérables de ces fluides, éconlées dans des temps égaux, 
sont seulement proportionnelles aux densités et non à la vitesse, 
Or les densités sont comme les pressions, Les quantités de. fluides 
élastiques écoulées sont doné comme les pressions ; propriété très- 
différente de cellé des liquides, dont la densité est constante et qui, 
sous des pressions différentes, offrent des écoulemens Proportion 
nels aux vitesses, et par conséquent aux racines carrées des pres- 
sions. 
Maintenant comparons le refroidissement d’un corps à un 
écoulement de calorique, et la température à la force motrice , 
à la pression. Nous Verrons alors que s'il est véritablement un 
fluide élastique, les quantités écoulées doivent ètre proportion- 
nelles aux températures agissantes, c'est-à-dire, aux différences 
de température. Or, c’est précisément ce que Newlonsa avancé 


