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Mais les deux Supposilions que nous venons de faire sont fausses ; 
le vide est imparfait, et le vase n’est pas imperméable à la chaleur. 
La perméabilité est extrêmement nuisible à notre objet, parce 
que le calorique du vide, qui très-probablement est peu considé- 
rable par rapport à la masse du vase ; peul être employé en grande 
partie à élever sa température; d’ailleurs l'air, dont la masse est fort 
petite, ne peut pas le retenir en énlier et donner exactement l'indica= 
tion que nous désirons. Il importoit donc beaucoup de rendre la 
différence entre la masse de l'air et celle du vase moins grande, 
de faire en sorte que la température acquise fût petite, pour que 
la déperdition fat moindre et que la durée de l'expérience fût 
très-courte, 
On attéint ce triple but en laissant dans le récipient une cer- 
taine quantité d'air, en ne faisant qu’un vide incomplet, et on a 
en même temps, l'avantage de pouvoir opérer l'introduction de- 
l'air dans un très-court espace de temps. 
On voit qu’ainsi, en choisissant d’ailleurs un récipient en verre, 
assez volumineux , de forme sphérique, nous réunirons toutes les 
conditions les plus avantageuses pour que, pendant la durée de 
l'introduction de l'air, la déperdition de chaleur soit la plus petite 
possible. 
Nous aurons la moindre surface pour la plus grande capacité 
vide, un corps peu conducteur Pour enveloppe, une masse d'air 
assez considérable pour s'emparer avec avantage du calorique qui 
sera exprimé du vide, une lrès-petite élévation de température, 
et enfin une durée très-courte pour l'introduction de l'air et pour 
la déperdition de chaleur que nous Craignons. 
Ainsi nous proposons d'admettre l'expérience sur un vide par- 
tiel, comme devant présenter le plus grand résultat; mais cette 
méthode nous conduit à l'examen que nous devions faire de la 
condition d’un vide parfait, Comment faut-il considérer un vide 
incomplet par rapport à un vide absolu ? 
Nous disons que si l’on avait deux espaces égaux, pouväntcom- 
muniquer ensemble, l'un vide, l'autre plein d'air; tous deux à la 
même température, on auroit encore même quantité de calorique 
el d'air, après avoir permis à ce fluide élastique de s'étendre dans 
l'espace libre. À la vérité, il y aurait refroidissement d'un côté et 
échauffement de l’autre, comme cela arrive dans l'expérience de 
M. Gay-Lussac. Mais ces variations sont sensiblement é 
par conséquent la quantité de calorique est en somme a même 
après l'occupation du vide qu'anparavant, c'est-à-dire, que le 
calorique semble appartenir à l'espace, et qu'il devient sensible 
Tome LXXXIX, NOVEMBRE an 1819. Tt 
ales ; et - 


