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;E + 1410086 15: 
d'où Po 260°,8. 
Et dès-lors la température absolue à la glace fondante serait 
260,8—18=—251°,8. 
Ilse présente une autre méthode pour arriver au même but. 
Puisque la’capacité de l'espace pour le calorique est connue, et 
que son cälorique à. 12°,5'est fixé; comme il est évident que.leses 
températures sont en raison inverse des capacités, celle de l'effh 
pace sera à celle de l'air comme l’échauffement maxime obtenue 
est'à Ja température absolue; ou en substituant les nombres, 


112000 
400 :1000::112°:X—= = 280: 
400 
* Dès-lors la température absolue à la glace fondante sera 
:280— 12,5—267°,5; 
ou, ce qui revient au même, le zéro du thermomètre absolu se 
trouvera à 267°,5 dü-dessous du zéro du thermomètre ordinaire. 
DEUXIÈME MÉTHODE. à 
Zéro absolu de la température, déterminé par la contraction des 
. garet par leur dilatation. 
à di Mu 
C'est une véité d'expérience, démontrée par M. Gay-Lussac, 
qu'un volume d'air étant donné.à la température de la glace fon- 
dante, il augmentera de: de ce premier volume pour chaque 
degré du thermomètre dont la température s’augmentera, et qu'il 
diminuera d'une même quantité pour un refroidissement égal 
aussi a un degré. k ‘ 
Nous ayons nous-mêmes cherché à reconnoître cette loi dans 
des limites asséz éloignées de la température, entre le zéro du 
thermémètre et le 500° degré;c'est-à-dire, depuis Ja fusion de la 
glace Jusqu'au point où le fer commence à rougir, el nous avons 
irouvé que la loi se maiñtenoit entre ces limites; au moins, les 
expériences ne différaiént-elles pas sensiblement de ce qu’elles 
ne être d'après la loi de M. Gay-Lussac. 
ÿ ette loi appartient d’ailleurs à tous les fluides élastiques; elle 
pl une Conséquence essentielle, nécessaire de l'état gazeux, 
et la nature propre deSftorps ny apporte aucune variation. On l'a 
PROCPRUE dans les vapeurs comme dans les gaz; él quoique l'ob- 
servalion ne puisse pas se faire pour les unes dans lesibasses tem- 
pératures 
