TnEoRıE DES AEQUATOREALS. 453 
in so kurzer Zeit nach einander ausführen, dass die in der Zwischenzeit 
statt gefundene Aenderung der Declination in Bezug auf die Bestimmung 
von ? und k als Null betrachtet werden kann, aber mit den Ablesungen 
vom Stundenkreise verhält es sich wegen der täglichen Bewegung der 
Gestirne anders. 
Betrachten wir die Einstellungen von zwei einander nahe liegenden 
Punkten der Kugeloberfläche, die gleiche Entfernung vom Aequator 
haben, so wird die zweite Gleichung (13) für beide Punkte identisch 
dieselbe bleiben, aber statt der ersten wird man folgende zwei erhalten, 
r=4(T+r)—° 
4 (+) 900 
wenn die unten mit einem Strich versehenen Buchstaben dem zweiten 
Punkt angehören. Hat man nun zugleich an einer auf Sternzeit regulirten 
Uhr die Zeitmomente der beiden Einstellungen beobachtet und mit Tund T, 
bezeichnet, so ist, wenn die beiden Punkte Einem Stern angehören, 
nn —=T—T 
und wenn u = 0 ist, so ist auch 
„u —=T—T 
Für ein festes Aequatoreal wird u immer klein, und die Wirkung dieser 
Grösse daher auf den Unterschied der beiden Einstellungen, wenn diese 
nur in einer möglichst kurzen Zwischenzeit ausgeführt werden, un- 
merklich sein. Uebrigens wird man, wenn dieses nicht der Fall sein 
sollte, u und m stets so genau ermitteln können, als nöthig ist um ihre 
Wirkung auf diesen Unterschied durch die erste Formel (3) mit mehr 
wie hinreichender Genauigkeit berechnen zu können, und eben so ver- 
hält es sich mit der Strahlenbrechung, deren Wirkung auf die Stunden- 
winkel in der Nähe des Meridians überdies klein ist, und deren Wirkung 
auf den obigen Unterschied der Stundenwinkel also um so viel mehr 
kleiner sein muss. Die Wirkung von i und %k auf denselben ist Null, weil 
die zweite Formel (13) für beide Einstellungen identisch angenommen 
werden darf. Hieraus folgen die beiden folgenden Gleichungen : 
un t=n—-tr=nN-—-T 
die stets hinreichende Genauigkeit besitzen werden, deren rechte Seite 
aber auch, wenn man es für nöthig halten sollte, zufolge der obigen 
Erklärungen, von der Wirkung von w# und der der Strahlenbrechung 
befreit werden kann. Man erhält hieraus 
rT— rt=4(n—r+T—T,)—90° 
