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und die Fundamentalgleichung des vor. Art. geht über in 
cotg+ (7 — er +T—T,)= — sin i tg (Ö'+c)— tg k cosi sec (Ö + c) 
Hieraus folgt auf dieselbe Weise wie dort 
(:=+la-!+T-T)— a ı— r+T-—T,)] cotg A 
179 —ı[(, (ir (+T— Fee ar r+T—T,) — 360°] tg.D 
k=4|l(Y—+T—T) + (nr —r+T—T,) —360°] cos A secD 
—ı ( +T—T,)— (7 —r+T—T,)] sinD cosec A 
wo 4, T, T, für den zweiten Stern dasselbe bedeuten, was z,, T, T, 
für den ersten. 
Die Collimation c des Declinationskreises kann man durch eine der 
Gleichungen (15) vermittelst der Einstellungen des Fernrohrs des Aequa- 
toreals in beiden Lagen auf einen beliebigen Gegenstand finden, und man 
kann daher auch dazu jeden beliebigen Stern wählen, nur muss alsdann 
unter Umständen die Aenderung, die in der scheinbaren Declination 
dieses Sterns während der Zwischenzeit der Einstellungen vor sich ge- 
gangen ist, berücksichtigt werden. Wenn man für den Stern den Polaris 
in der Nähe der oberen oder unteren Collimation wählt, so ist jedenfalls 
die Declinationsänderung so klein, dass sie unberücksichtigt bleiben kann. 
Man kann diese Methode auch anwenden, wenn man einen (südlichen 
oder nördlichen) Stern und einen (nördlichen oder südlichen) ter- 
restrischen Gegenstand eingestellt hat, und es ist in diesem Falle nichts 
weiter zu thun, wie in den (17%) für den terrestrischen Gegenstand 
T=T, zu setzen. 
A 
Ich komme nun zur Bestimmung der Reductionselemente u, m und 
n oder y, die auf zwei verschiedene Arten, nämlich entweder durch cö- 
lestische Beobachtungen, oder durch Hülfe eines derLage nach bekannten, 
terrestrischen Gegenstandes und zweier Niveaus sicher ausgeführt werden 
kann. Zuerst nehme ich die Bestimmung durch cölestische Beobach- 
tungen vor. 
Die strenge Auflösung dieser Aufgabe, die in den zu Ende des 
Art. 2. bemerkten Fällen nothwendig werden kann, beruht auf der Ent- 
wickelung von u, m und y aus den auf zwei Beobachtungen angewandten 
Gleichungen (1) oder (2). Lassen wir für einen zweiten Stern t, d, t', d' 
