TnEORIE DES AEQUATOREALS. k95 
8. V. 
Von der Wirkung der Biegung, der Strahlenbrechung und der 
Excentricität des Fernrohrs 
37. 
Ich komme jetzt auf ein Reductionselement, welches ich im Vor- 
hergehenden gänzlich unberücksichtigt gelassen habe, auf die Biegung. 
Ich betrachte blos die Biegung des Fernrohrs, in welcher aber eine 
etwanige Biegung der beiden Kreise oder ihrer Alhidaden inbegriffen 
sein kann, da diese in demselben Sinne wirkt wie jene. Die Biegungen 
von Achsen u. s.w. des Aequatoreals lasse ich unberücksichtigt, da 
diese durch zweckmässige Anordnung der einzelnen Theile und ihrer Ge- 
gengewichte immer aufgehoben werden können. Auch das Fernrohr und 
seine Verbindung mit der Declinationsachse kann so eingerichtet wer- 
den, dass laterale Biegungen nicht vorhanden sein können, und nur die in 
der Richtung des Verticals, in welchem sich das Fernrohr grade befindet, 
wirkende übrig bleibt. Auch in Bezug auf diese kommt es nicht auf die 
absolute Biegung der beiden Rohrenden an, sondern nur auf den Unter- 
schied derselben, welcher, wenn er nicht Null ist, doch stets klein sein 
wird. Die Wirkung der Biegung geschieht also in demselben oder im 
enlgegengesetzten Sinne wie die der Strahlenbrechung, und hierin liegt 
ein bisher, wie es scheint, übersehenes Mittel zur einfachen und leichten 
Berücksichtigung derselben, da die Strahlenbrechung doch jedenfalls bei 
der Reduction der Beobachtungen berechnet werden muss. 
Die im Vorhergehenden entwickelten, einfachen Formeln für die 
Reduction der mit einem Aequatoreal angestellten Beobachtungen, und 
die zur Berechnung der Reductionselemente, würden durch unmittelbare 
Hinzufügung der die Wirkung der Biegung ausdrückenden Glieder ihre 
Einfachheit verlieren, und ihre Anwendung würde mühsam werden, man 
vermeidet aber diese Weitläuftigkeiten, wenn man in Folge der obigen 
Bemerkung die Biegung des Fernrohrs mit entgegengesetztem Zeichen 
der Strahlenbrechung hinzufügt, und rückwärts auf die Oerter der Sterne 
überträgt. Für die Strahlenbrechung nehme ich die oft angewandte Form 
otgz an, wo z die Zenithdistanz bedeutet, und e in der That eine Function 
von z ist, sich aber nur wenn z gross ist, merklich ändert. Die Biegung 
ist dem Sinus der Zenithdistanz proportional, und soll daher durch /£ sin z 
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