METHODE ZUR BERECHNUNG DER ABSOLUT. STÖRUNGEN DER KL. PLANETEN. 81 
druck für diese Grösse, und nimmt auf den Ausdruck für s Rücksicht, 
so bekommt man 
hrs (dD2\ ; 
T=-/% (12) di 
wo gleichwie in (22) h der Gleichung (13*) entsprechen muss. Da der 
Cubus der störenden Kräfte hier wohl nie merklichen Einfluss äussern 
kann, so darf man h constant, und «= 2cos’i, setzen, es wird daher 
mit hinreichender Genauigkeit 
\ Tl) ii SEA I nn (29) 
1 
Die Grössen p und q kann man auch auf s und dessen Differential 
hinführen. Da s eine ideale Coordinate ist, so giebt 
= q sin w — 4,) — p cos (v — 0,) 
durch die Differentiation 
ds dv dv . 
mn 1esw—0)t 7 p sn —$#,) 
und aus diesen beiden Gleichungen erhält man 
ds 
p=—scosw—6)-+ ;, sin W—6,) 
D—kalsin w— 0) + cos (v— 0)) 
die man benutzen kann, wenn die Producte sp und sq in den Gleichun- 
gen (21) merkliches geben sollten. In diesen Fällen darf man auch in 
. 8 
den Gliedern — 
* Cosi, 

Ss ® . r 9* 
und = für » den obigen Werth «= 2 cos?i, setzen. 
ern 4 - Ä £ : R a 
Übrigens kann man auch — leicht in eine unendliche Reihe auflösen, 
und findet deren erste Glieder wie folgt 
AUMMN 4 sini, ® 
* 77.2 008®, 2003,91 m 

man wird aber nie Veranlassung haben, sich dieser zu bedienen. 
Ich führe noch an, dass in allen vorhergehenden und nachfolgen- 
den Ausdrücken die Grösse der Neigungen i oder :, nicht beschränkt 
ist, sondern jeden möglichen Werth haben kann. Jedoch wird Z’ unend- 
lich gross, wenn ı,— 90° ist, und es ist leicht einzusehen, dass in die- 
sem Falle eine Reduction der Längen auf die Fundamentalebene an sich 
unmöglich ist; dieser Fall kann auch immer vermieden werden. 
