METHODE ZUR BERECHNUNG DER ABSOLUT, STÖRUNGEN DER KL. PLANETEN. 83 
13. 
Die Integration der vorstehenden Differentialgleichung muss be- 
kanntlich für jede Gattung von Kegelschnilt besonders ausgeführt wer- 
den. Für die Ellipse setzt man 
1— e 
ir 3% {) 
Igfe=1g4/ VI 
k (t—T,) Malz 
a, 
ergiebt, wenn mit a, die halbe grosse Achse der Ellipse bezeichnet, 
das ist 
worauf sich 
ee A, SsnE = 
N 1Po 
re 1— 60" 
gesetzt wird. Für die Parabel erhält man sogleich 
tsıf-+ + gif re) HLEM 
Po? 
Für die Hyperbel endlich setzt man 
N 1 & —A 
4 f = igs4fy 24 


worauf man 

e tg F — log. nat. tg (k5° +4F) = FIN) en na 
a, ® 
erhält, wo 
Po 
Boss RE 
ist. Fügt man diesen die Gleichungen 
ns Po a 
AT Ir encosf’ ° — Par Tg 
cos b sin ((—9,) = cos 1, sin (v — 9,) 
cos b cos (I—6,) = cos (v — 6) 
sin b - = sin 1, sin (v — 6,) 
hinzu, wo b und ! dieselbe Bedeutung haben wie im Art. 9, so kann 
man jedenfalls durch dieselben die Elemente T,, Po, €; Tor to, 0 SO 
bestimmen, dass sie den Ort und die Geschwindigkeit des Planeten (oder 
Kometen) im Zeitpunkt £= 0 darstellen, und eine einfache Abänderung 
dieser Gleichungen reicht hin, um durch dieselben mit Beibehaltung der 
eben genannten Elemente den Ort und die Geschwindigkeit des Planeten 
(oder Kometen) in jedem Zeitpunkt darzustellen. Schreibt man nemlich 
in den vorstehenden Gleichungen z statt {, multiplicirt den Ausdruck des 
Radius Vectors mit einem Factor, den ich 1+» nennen werde, und 
