100 P. A. Hansen, 
1 re 
hu, cos”y, K*(A+m) 

ist, so geht der obige Ausdruck von W, über in 
2h,0 d 2h,0 l 
W= nm 008 [ft Der a rn sin ((— 0) Z 
3 
) 2 [cos (—o) —1]h — —1 
Für die Einführung der störenden Kräfte muss dieser Ausdruck in Bezug 
auf i differentiirt werden, während 7 constant bleiben muss. Aber auch 
in Bezug auf t brauchen nicht alle Functionen dieser Grösse veränder- 
lich BER zu werden, sondern nur die Differentialquotienten erster 
Araar- ; B £ e i 
Ordnung © er und —, indem nur die Differentiale dieser durch das Hinzu- 
at’ 
kommen der störenden Kräfte verändert werden. Dasselbe gilt für den 
obigen Ausdruck für h, und es wird BR da h Function von — ist, 
dt, 
dW, Ah, 7 2h,6 re d’r 
dt  Kk*(1+m) an Klee o)r = ren IT: PL i 0) di? 
20 ri is dh 
ho A, COS’yy, [cos (0) Zu 15 dt + h? dt 
und 
RR k’(A+m) dev __ Kr OÄ dv 
dt (2) a® — R(+m) de 
di 
Substituirt man nun . 
2 Aa go 
(14m) (7) für Ge 
a2\ 2, dr 
(1 + m) (%) für 7a 
da zufolge des Art. 5 diese Grössen die Incremente sind, die diese 
zweiten Differentialquotienten der idealen Coordinaten v und r wegen 
des Vorhandenseins der störenden Kräfte bekommen, so erhält man 
sogleich 
dh dan 
a —h (5 
(kA) 7 =h,|22 00s(f—o o)—1+2, er [cos (f— 011% 
+ 2,2 sin (f—o)r (2) 



welches die Gleichungen sind, die ich in den »Fundamenta etc.« auf an- 
dr 
nente der störenden Kraft ist, die in der Richtung des Radius Vectors, 
dere Art gefunden habe. Man kann bemerken, dass (7) die Compo- 
EN £ Yen 
und rn () die GComponente derselben Kraft ist, die in der Ebene der 
