METHODE Zur BERECHNUNG DER ABSOLUT. STÖRUNGEN DER KL. PLANETEN. 103 

und hiemit 

u=R, + (41.) ndz 2 ID. RA, RR (KO) 
wo R, aus der unveränderten (45) hervorgeht. Der obige Ausdruck für 
R giebt ausserdem 
ah“; d? = 
dR, d0L 
En I dich 
dr dr 
und hiemit wird der zweite Ausdruck für «, wenn man auch darin auf 
das Quadrat der störenden Kraft Rücksicht nimmt, 
ef) + enden... (47) 
Die Störungen von der Ordnung des Quadrats der störenden Kraft sind 
übrigens gemeiniglich so klein, dass sie auf u keine oder fast keine Wir- 
kung äussern, und daher gänzlich übergangen werden können. Nur 
wenn die gegenseitige Neigung zwischen den Bahnen des gestörten und 
des störenden Planeten beträchtlich ist, kann ihre Berücksichtigung 
nothwendig werden. 
N A. Von der Störungsfunction und den partiellen Differential- 
quotienten derselben. 
28. 
Die im vor. $ entwickelten Ausdrücke für die Störungen, so wie 
überhaupt alle Ausdrücke, die man für diesen Zweck erhalten kann, 
können nur durch Näherungen integrirt werden. In der ersten Näherung 
substituirt man die elliptischen Ausdrücke der darin vorkommenden Ver- 
änderlichen, wodurch sie zu blosen Functionen der Zeit werden, die 
man nach deren Auflösung in unendliche Reihen integriren kann; damit 
ergeben sich die Störungsglieder, die von der ersten Potenz der stören- 
den Kräfte, oder der Massen abhängen. Durch Anwendung des auf 
mehrere Veränderliche ausgedehnten Taylorschen Theorems substituirt 
man die, wie eben beschrieben, erhaltenen Ausdrücke der Störungen 
und integrirt wieder, wodurch man die von den Quadraten und Produc- 
ten von zwei Dimensionen der Massen abhängigen Störungsglieder er- 
hält, und so muss man weiter fortfahren, wenn es nöthig werden sollte, 
