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nung der Störungen der zweiten Ordnung dienen. Ja man kann sich 
derselben ausschliesslich bedienen, um die Längenstörungen der zwei- 
ten Ordnung in Bezug auf die Massen zu berechnen, nachdem man die 
von v durch die vorhergehenden Ausdrücke berechnet hat, für welchen 
Zweck man alle Glieder dieser weglassen darf, die von 7 unabhängig 
sind, da man gesehen hat, dass dv nur von den Differentialen von ÖW, 
und W, in Bezug auf 7 abhängt. 
Die Gleichung (42) giebt Anl, 
d : os 775 (7) de 
Bl) 
so wird für die Glieder der ersten Ordnung in Bezug auf die Massen 
P=T 
welches mit dem Ausdruck (68) übereinstimmt. Für die Glieder der 
zweiten Ordnung setze ich 

Setzt man also 

» 
(77%) RT dd, Ag Ball: RL +E ER 
de cosi, cosi 
+Fnd’+-GvV + H 


cos; Ü 
wo in Bezug auf mehrere störende Planeten die im Art. 43 gemachte 
Bemerkung gilt. Es ist-nun leicht einzusehen, dass 
Te 
wird. Das erste Glied muss durch directe Differentiation von T erlangt 


’ : - ae sine 
werden, das zweite bekommt man, wenn man im Gliede TF 2 d 
Ausdrucks (63) für A die Anomalie „7 in e verwandelt. Es wird ferner 
(79) : B=VW, D=D, E=E, F=F, G=G, H=H 
wo allenthalben der Strich über den Functionen anzeigt, dass man in 
h 
do 
denselben 7 in e verwandeln soll. Nachdem hieraus _ %, und daraus 
de 
durch die Integration Ö ermittelt worden ist, muss die Gleichung (33) 

betrachtet und verschiedenartig aufgestellt werden, je nachdem man sie 
nur zur Gontrole gebrauchen, oder aus derselben die Längenstörungen 
zweiter Ordnung direct berechnen will. Für die Anwendung zur Con- 
trole stelle ich (33) wie folgt, 
