METHODE ZUR BERECHNUNG DER ABSOLUT. STÖRUNGEN DER KL. PLANETEN. 173 
welcher dieser Kettenbruch entsteht, nemlich 
4 
Dam 
l = "a—Pm+i 
oder, welches in der Anwendung bequemer ist, 
er 
— ) 
— m Pn 4 
p m SE 
wo 
7 = 
m 
ist, und in welcher Gleichung man mit einem so grossen Werthe von m 
anfangen muss, dass man für die erste Anwendung derselben p,,, = 
setzen darf. Der Werth von m, welcher dieser Bedingung gnügt, ist in 
der vorliegenden Aufgabe nur einige wenige Einheiten gross. Hat man 
hieraus die Reihe der P, berechnet, so wird 
(m) (0) 
J =J, Pı Pa -*- Par 
I 
und es ist hiefür 
IP e 1% 1° 
J, Eu Hi rt. 
Dem Vorhergehenden zufolge muss hier nach und nach !=}, = 2), 
—= 3), = elc. gesetzt werden. Ich führe noch schliesslich den Aus- 
e (m) A a 3 ie 
druck für J, durch eine stets convergirende Reihe an, für den Fall, 
dass man sich derselben zur Controle bedienen wolle, nemlich 
m l 2 l 4 6 
— — Be [h 
1 A.m+A 1.,2.m+1.m+2 ee 


(m) 
J, ua m 
in welcher m und / stets positiv genommen werden müssen, und m 
immer eine ganze Zahl ist. 
11: 
Ehe ich weiter gehe, darf ich nicht unterlassen, eine zweite Ab- 
änderung anzugeben, die man mit der hier auseinander gesetzten Ent- 
wickelungsmethode zuweilen mit Vortheil vornehmen kann. 
Die bequeme Anwendung derselben und die Kürze der Rechnung, 
auf die sie führt, beruht hauptsächlich auf dem Umstand, dass der Goef- 
ficient y, des Ausdrucks (103) und damit auch der Modul q, eine sehr 
kleine Grösse ist, und in der Fassung, die ich dieser Methode ım Vor- 
hergehenden gegeben habe, tritt dieser Umstand immer ein, da die Ex- 
centricitäten aller störenden Planeten, die wir kennen, klein sind. Wenn 
aber auch die Excentricität des gestörten Planeten klein ist, so kann 
