METHODE Zur BERECHNUNG DER ABSOLUT. STÖRUNGEN DER KL. PLANETEN. 183 
folgt, und die Substitution dieses Ausdrucks für er in die vorstehende 
Gleichung giebt 
ea ya wre" 
] 
) 
) 
j 
_; ger 
a 
li, rer fi Ni,elin le 
ya sl], 
womit die Aufgabe gelöst ist.. Geht man zum Reellen zurück, so er- 
giebt sich hieraus folgender Satz: 
De 
»Wenn irgend eine Function von der Form 
F= 32 [ii,e) cos it — lu) e—t (C— cu)! 
+ Fr [i,W,s) sin | — tu) e— 1 (dC— cu)\ 
gegeben ist, die durch die Verwandelung der Form 
F= >> ((i,i,c)) cos ie—ig) + I ((i,7,s)) sin (ie— ig‘) 
entstanden ist, wo & die excentrische Anomalie irgend eines, und g die 
mittlere Anomalie irgend eines andern Planeten bedeuten, so bekommt 
man den partiellen Differentialquotienten der letztgenannten Form nach 
de 
druck in der erstgenannten, gegebenen Form 
( )=—- 22 
\ 
+ Frl fi sr vs]! cos d—tlu) e—1 (C —cu) 
EAN. Ber, dF 
&, das ist in der gewöhnlichen Beziehung (2) » durch folgenden Aus- 
li, Jia lie] del} sin iu) ei (e—cu)! 
] 
) 
welcher der numerischen Rechnung leicht unterworfen werden kann.« 
76. 
Es zeigt sich ferner aus dem $ 5, dass man auch den partiellen Diffe- 
ventialquotienten einiger Differentialquotienten der Störungsfunction nach 
y nehmen muss, und diese erhält man unmittelbar durch Differentiation 
der Form (1%0) nach c', weil c' statt g’ eingetreten ist, und hier keine Ver- 
mischung mit anderen Grössen statt gefunden hat. Es ist daher nicht nur 
(4) = 2.2: (i,io)) sin (ie ig) — EEi (60,8) 608 (eig) 
sondern auch 
() — 87 [ic] sin [(i — iu) &—i (d— cu)! 
— Ei [ii,s] cos (iu) e—i (d— cu)! 

und wird also durch die allgemeinen Regeln der Differentiation erhalten. 
