ELEKTRODYNAMISCHE MAASSBESTIMMUNGEN. 233 
befinden muss, wenn sie sich aus der Entfernung = A mit der Kraft 
— 1 abstossen sollen. 
Was zunächst den zweiten Punkt betrifft, so bedarf es zur Bestim- 
mung von 7 keiner besondern Versuche; denn es lässt sich der Werth 
von 7 durch Rechnung aus der Zahl und den Dimensionen der Windun- 
gen des Multiplicators, aus der bei der Entladung beobachteten Elon- 
gation der Tangentenboussole und aus der Intensität des Erdmagnetis- 
mus weit genauer bestimmen, als es durch directe Versuche möglich 
sein würde, wie man im Art. 13 sehen wird. 
Der erste Punkt aber, welcher die Bestimmung der Elektricitäts- 
menge E betrifft, fordert eine Combination mehrerer Versuche, welche 
Art. 6—12 beschrieben werden sollen. Es kam dabei nämlich darauf 
an, erstens eine noch unbekannte grössere Elektricitätsmenge in einem 
vorher bestimmten Verhältnisse in zwei Theile zu theilen, sodann den 
grössern Theil E durch die Tangentenboussole zu entladen, um seine 
magnetische Wirkung zu beobachten, endlich aber den kleineren Theil 
durch die von ihm in der Coulomb’schen Drehwage ausgeübte elektri- 
sche Kraft zu messen, um dadurch auch den entladenen Theil E nach 
demselben Maasse gemessen zu erfahren. 
Zum Gefässe für jene Elektricitätsmenge, deren Theil E nicht un- 
bedeutend sein durfte, wenn seine Entladung eine genau messbare Wir- 
kung auf die Nadel der Tangentenboussole hervorbringen sollte, schien 
eine Leidener Flasche, deren äussere Belegung gut leitend mit der Erde 
verbunden war, am meisten geeignet. Es wurde also (Art. 6) zunächst 
das Verhältniss erforscht, in welchem sich die positwe Ladung dieser 
Flasche zwischen ihr und einer grossen isolirten Kugel theilte, wenn letz- 
tere mit dem Knopfe der Flasche berührt wurde. Mit Hülfe des Sinus- 
elekirometers wurde das Verhältniss n : 1 bestimmt, in welchem die La- 
dung der Flasche vor Berührung der grossen Kugel zu ihrer Ladung 
nachher stand, woraus sich das Verhältniss 1: (a— 1) ergab, in welchem 
die in der Flasche zurückgebliebene Elektricitätsmenge E zu der an die 
Kugel übergegangenen steht. 
Nach einer mehrmals wiederholten genauen Bestimmung dieses 
Verhältnisses wurde zur Messung der nach einer solchen Theilung an 
die grosse Kugel übergegangenen Elektricitätsmenge fortgeschritten, zu 
welchem Ende die grosse Kugel, sogleich nach erfolgter Ladung durch 
