ELEKTRODYNAMISCHE MAASSBESTIMMUNGEN. 2A 
Klemmschraube befestigt war, wurde mit ihrem Knopfe die grosse Kugel 
k berührt. Die bei dieser Berührung in der Flasche zurückbleibende 
freie Elektricitätsmenge werde mit E’ bezeichnet. Nach 3 Secunden, 
wo E’ durch Elektricitätsverlust an die Luft und Rückstandsbildung in E 
übergegangen ist, wird der Knopf der Flasche f, wie Fig. 1 angedeutet 
ist, mit einem aus der Uförmigen Röhre g hervorragenden metallenen 
Knopfe berührt, und der Beobachter am Fernrohr m’ der Tangenten- 
boussole m beobachtet die erste Elongation der Magnetnadel, welche 
von dem durch den Multiplicator gehenden Entladungsstrom der Elek- 
tricitätsmenge E hervorgebracht wird. 
Unmittelbar nach Entladung der Flasche f wurde die in Bereitschaft 
gehaltene Standkugel der Coulomb’schen Drehwage an der Kugel k ge- 
laden und schnell in die Drehwage eingesetzt; die Kugel k selbst aber 
wurde darauf sogleich entladen. 
Hierauf wurde in kurzen Zwischenzeiten mehrmals die Torsion ge- 
messen, welche nöthig war, um die beiden Kugeln in ihrer Stellung 
zu erhalten, bei welcher die beiden von der Drehungsaxe zu den Ku- 
gelmittelpunkten gezogenen Radien einen rechten Winkel bildeten. 
Aus der allmähligen Abnahme dieser Torsion liess sich dann nach dem 
CGoulomb’schen Gesetze, dass bei arıthmetisch wachsender Zeit die La- 
dung geometrisch abnimmt ,*) diejenige Torsion berechnen, welche statt 
gefunden haben würde, wenn in dem Augenblicke, wo die grosse Kugel 
k durch die Flasche f geladen wurde, auch schon die beiden Kugeln 
der Drehwage hätten geladen und eingestellt werden können. In der 
folgenden Tafel ist die bei jeder Nummer zuerst bemerkte Torsion die 
auf diese Art berechnete; aus ihr wird in Artikel 11 die Elektricitäts- 
menge e bestimmt werden, welche von der grossen Kugel k auf die 
Standkugel der Drehwage in dem Augenblicke ihrer Berührung über- 
gegangen war. 

*) Durch eine Versuchsreihe, bei welcher die Standkugel zwischen den einzelnen 
Torsionsbestimmungen bald ausserhalb, bald innerhalb des Gehäuses der Drehwage 
sich befunden hatte, war constatirt worden, dass der Elektricitätsverlust an die Luft 
innerhalb des Gehäuses und ausserhalb gleich war, wie es bei der Grösse des Gehäuses 
wohl erwartet werden konnte. Wäre dies nicht der Fall gewesen, so würde die oben 
erwähnte Anwendung des Coulomb’schen Gesetzes nicht unmittelbar zulässig gewesen 
sein, weil sich die Standkugel einige Augenblicke ausserhalb des Gehäuses befunden 
hatte, ehe sie in die Drehwage eingesetzt werden konnte. 
