ELEKTRODYNAMISCHE MAASSBESTIMMUNGEN. 253 
geblieben. Wie nun die Rückstandsverhältnisse nach dieser partiellen 
Entladung sich gestalten hängt davon ab, ob der gebildete Rückstand 
6L, kleiner, oder eben so gross, oder grösser ist als der Grenzwerth 
ANA, 
p e 1. 6) L, 
des Rückstands für die noch vorhandene Ladung der Flasche, was wie- 
derum davon abhängt, ob n kleiner, oder eben so gross, oder grösser 
ER 
ist als — ap)‘ 
Bei den vorliegenden Versuchen war £ im Mittel nahe 60 Secun- 
den. Setzt man diesen Werth in die Gleichung (IV), so ergiebt sich 

AR Pi 
6=0,01286 —— = 1,0978. 
Da in Artikel 6 n = 1,03276, mithin kleiner als —,, 
den ist, so geht daraus hervor, dass der Rückstand zu wachsen fort- 
fährt; sein Wachsthum ist aber langsamer als vor der partiellen Ent- 
ladung, weil der jetzige Grenzwerth dem bereits gebildeten Rückstande 
näher liegt als der vorherige, und zwar wird die Weiterbildung so vor 
sich gehen, als ob der vorhandene Rückstand 6L, von der jetzigen 
‚ gefunden wor- 
1 \ 1 . . 
Ladung (+ 6) L, erzeugt wäre. Dazu würde es aber einer Zeit be- 
durft haben, welche sich aus der Gleichung 
b m+i 
„= 6L,= (++6) L.p (1-e mr )") 
aus welcher 

logt= sr log I- a! log nat (' — | 
folgt, == 85,9 Secunden ergiebt. 
Von der im Augenblicke nach der Berührung der grossen Kugel 
vorhandenen Ladung FE = bh geht also das in drei Secunden, bis zur 
Entladung der Flasche, erfolgende Wachsthum des Rückstands noch 
verloren, welches durch 
+6) p (1 eu") — 6] L.= 0,00010.L,. 
oder, da L;,=nE ist, durch 

*) Diese Gleichung ist der Rückstandsgleichung (I) gemäss gebildet, in welcher 
statt Q, jetzt QO = (+ 6) L; gesetzt werden musste. 
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