ELEKTRODYNANISCHE MAASSBESTIMMUNGEN. 255 
auf diese Ebene in der Entfernung = x vom Mittelpunkte liegt, senk- 
recht gegen die Ebene der Multiplicatorwindung eine Kraft F ausübt, 
27raau 3 Bin 
a en ’ EEE ur REN 
F = eim (aa+bb+xn)E ' | I+ 4 (3aa 2bb 222) EINE +... \ 
woraus folgt, dass derselbe Strom auf eine Nadel, welche die Theilchen 
+ u und — u in einer sehr kleinen, der Multiplicatorebene parallelen, 
Entfernung = 2e geschieden enthält, ein Drehungsmoment D ausübt, 
4rrague 3 CR 
Eee ren / Er ee a re ee 
ee re | I+ z(3aa—2bb— 2er) aa ty 
wo Que das magnetische Moment der Nadel oder den Nadelmagnetismus 
bezeichnet. 
Von dieser Gleichung lassen sich nun drei verschiedene Anwen- 
dungen machen, ersilich auf die Artikel 1 für die magnetischen Wirkun- 
gen angenommenen Normalverhältnisse, ferner auf die Tangentenboussole 
mit einfachem Multiplicatorkreise, und endlich auf die zu den vorliegen- 
den Versuchen gebrauchte Tangentenboussole mit vielfachem Multiplica- 
torkreise. Die beiden ersten Anwendungen beweisen nur, dass dieser 
Gleichung, wie schon a.a. O0. bemerkt worden, in Beziehung auf die 
Stromstärke das in Artikel I aus den magnetischen Wirkungen abgelei- 
tete Stromintensitätsmaass wirklich zum Grunde liegt; die letzte Anwen- 
dung führt zur Berechnung des gesuchten Zeitraums r. 
Wendet man diese Gleichung erstens auf die Artikel 1 für die mag- 
netischen Wirkungen eines Stromes angenommenen Normalverhältnisse 
an; so istna—=1,b=0, 2ue=1, ce—=R und rn. ein verschwindend 
kleiner Bruch; es ergiebt sich dann aus obiger Gleichung das Drehungs- 
moment D (ohne dem von der Stromrichtung abhängenden Vorzeichen), 
D=, ode RD=1, 
was also mit der in Artikel I für die Stromintensität = I festgesetzten 
magnetischen Stromwirkung übereinstimmt. Hieraus folgt, dass obiger 
Gleichung das in Artikel 4 aus magnetischer Wirkung abgeleitete Strom- 
intensilätsmaass zum Grunde liegt. 
Wendet man zweitens dieselbe Gleichung auf eine Tangentenboussole 
mit einfachem Multiplicatorkreise vom Halbmesser R an, wo eine kleine 
Magnetnadel im Mittelpunkte des Kreises, der Kreisebene parallel, nach 
dem magnetischen Meridian gerichtet ist; sita=R, b=0.2=0; 
es ergiebt sich dann aus obiger Gleichung das Drehungsmoment, welches 
vom Strome auf die ım magnetischen Meridiane befindliche Nadel aus- 
