256 Kontrausch UND WEBER, 
geübt wird, 

- Arte 
D=-H, 
Bei einer Ablenkung der Nadel vom magnetischen Meridiane = @ geht 
dasselbe in 
Artue 
Dcsy=—, 

. COS Y 
über. Bezeichnet T den horizontalen Erdmagnetismus, so ist —2ueT sin p 
das von der Erde auf die Nadel ausgeübte Drehungsmoment. Die Summe 
dieser beiden Momente ist = 0, wenn die Nadel bei der Ablenkung 
in Ruhe beharrt; folglich ist 
It 
R 
Diese Ablenkung ist aber dieselbe, welche der Artikel 4 beschriebene 
Normalstrom bei einer Tangentenboussole mit einfachem Kreise hervor- 
27r 
= Ttangg oder = arc tang z- 
bringen sollte. 
Drittens endlich soll die nämliche Gleichung auf die zu den vorlie- 
genden Versuchen gebrauchte Tangentenboussole mit vielfachen Multiph- 
calorkreisen angewendet und daraus das Drehungsmoment bestimmt 
werden, welches der eben erwähnte, Artikel 4 beschriebene Normal- 
strom, wenn er durch alle Windungen des Multiplicators hindurchgeht, 
auf die Nadel ausübt. 
Wir betrachten zunächst eine Windung des Multiplicators, vom 
Halbmesser a, deren Ebene von der Meridianebene der Nadel um b 
absteht. Das von dieser Windung auf die Nadel ausgeübte Drehungs- 
moment D’ wird durch obige Gleichung bestimmt, 
1 Arraaue 
D.— e 
BB / 3 2 
— (da+bb+ax)? | I+  Baa— 2bb— 2x) TEE a 
aa+bb+xx) 
worin, wie bei der vorigen Anwendung, £= 0 gesetzt werden könnte, 
wenn die Länge der Nadel ein sehr kleiner Bruch von dem Durchmesser 
der Multiplicatorwindung wäre. Nun war zwar bei unsrer Tangenten- 
boussole die Länge der Nadel blos 60 Millimeter, während der mittlere 
Durchmesser der Multiplicatorwindungen 267 Millimeter betrug, was 
aber noch nicht genügt, um x ganz zu vernachlässigen. Doch genügt 
es, für x einen Näherungswerth zu setzen, welcher sich darbietet, wenn 
man im Nadelmagnelismus = 2us unter + u und — u die Menge des 
nach der tdealen Vertheilung auf der Oberfläche der Nadel vertheilten 
nordmagnetischen und südmagnetischen Fluidums versteht, und dem- 
gemäss 2& bestimmt, was dann den Abstand des Schwerpunkts des 
