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ELEKTRISCHE UNTERSUCHUNGEN. 
lassen sich daher leicht summiren ; es ist 
2 3 
I+3+6) +6) +ae=} 




3\ 2 3\ 3 
1+:+ (3) -t2 (3) +eitc.=}% 
4\2 3 
I+++() +() +ele.=1 
eic. 
Dadurch ergibt sich 
Y=—" 13 T,+5T,2+7T,?+9T, “+ 11T,?+ etc. 
-— "| 2 (u —z2) A Er 
af: ce (1—2uz +2) zYVA— us + 2° 3 
RT a en ee .r 1 
a = 2u2 +2) | 2 
Y ist also die Dicke der elektrischen Schicht in jedem Punkte der Ober- 
fläche der Kugel um G, wenn die von A aus angeregten Vertheilungen zu 
Ende gekommen sind, und also die Elektricität auf der Oberfläche sich 
im Zustande des Gleichgewichtes befindet. 
b. Prüfung der Richtigkeit des gewonnenen Resultats. 
Mit Hülfe eines allgemeinen Princips lässt sich nun leicht nach wei- 
sen, dass der im Vorstehenden eingeschlagene Weg zu einem richtigen 
Resultate geführt hat. Diess Princip ist das bekannte, welches auch Pois- 
son seinen Berechnungen zu Grunde gelegt hat, dass bei Anwesenheit 
mehrerer elektrischer Körper sich die Elektricität auf allen denjenigen 
unter ihnen, welche Leiter sind, so vertheilen muss, dass die Gesammt- 
wirkung aller auf jeden Punkt im Innern eines der Leiter gleich Null ist. 
In jedem Falle erhält man durch dieses Princip so viele Bedingungsglei- 
chungen, als Leiter vorhanden sind. Die unter den elektrischen Körpern 
befindlichen Isolatoren lassen keine Aenderung ihres Zustandes zu, und 
kommen also nur durch ihre Einwirkung auf die Leiter in Betracht, in- 
dem die Gesammtresultirende auf jeden Punkt in ihrem Innern jede be- 
liebige Grösse haben kann, da wegen der nicht leitenden Eigenschaft 
durch diese Resultirende doch keine neue Vertheilung in ihrem Innern 
erregt werden kann. Im vorliegenden Falle ist ausser der leitenden Kugel 
um C noch die im Punkte A angehäufte Elektricität vorhanden ; man erhält 
also jetzt für das Gleichgewicht der Elektricität auf der Oberfläche dieser 
Kugel die Bedingungsgleichung, dass die Wirkung der auf dieser Ober- 
fläche verbreiteten und der im Punkte A angehäuften Elektricität auf 
