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anwachsende elektrische Schicht; sie muss also auch erhalten werden, 
wenn man die elektrische Bestrahlung sucht, welche von einer Kugel, 
auf deren Oberfläche eine elektrische Schicht von der Dicke Y ausge- 
breitet ist, auf die Punkte ihrer Oberfläche ausgeübt wird. Schon oben 
wurde der Werth von V für einen äussern Punkt r, 9°, w' bestimmt, 
wenn die Dicke der elektrischen Schicht Y ist; er war 
V-£|N 5 +T,: m+T, 24 
Hieraus folgt 


NE 2 |aT, TE -+4T, 2 + ee.) 
dr’ 
Man erhält nun die Dicke der elektrischen Schicht (Grösse der Bestrah- 
lung) für einen Punkt der Kugeloberfläche, wenn man den Punkt r’, 9, w' 
auf die Kugeloberfläche setzt, also r=r und «= u macht, wodurch 
T',in T, übergeht; es wird diese Dicke 

T,+ 42? T,+5°T,-+ ete. 
also derselbe Werth wie zuvor für Y—y. 
c. Zweites Verfahren zur Berechnung der Vertheilung. 
Die Dicke der elektrischen Schicht auf der Kugel um ( lässt sich 
ohne Schwierigkeit auch herleiten aus dem vorher angeführten Principe, 
dass die Wirkung der in A und auf ihrer Oberfläche angehäuften Elek- 
trieität auf jeden Punkt im Innern dieser Kugel =0, oder dass das Po- 
tential dieser beiden Elektricitätsmengen in Bezug auf jeden Punkt im 
Innern der Kugel eine constante Grösse sein muss. Es bedeute V das 
Potential der auf der Oberfläche der Kugel angehäuften Elektriecität auf 
einen äussern und V’ dasselbe auf einen innern Punkt, und v das Poten- 
tial der in A befindlichen Elektricität auf denselben Punkt: so liefert das 
eben ausgesprochene Princip die Bedingungsgleichung, aus welcher sich 
die Dicke der elektrischen Schicht auf der Kugeloberfläche muss ent- 
wickeln lassen, nämlich 
V+=h 
wo h eine constante Grösse ist. 
Man kann V sowohl als auch V’ in eine Reihe entwickeln, ersteres 
nach Potenzen von —, und letzteres nach Potenzen von I wor 
wie zuvor den Radius der Kugel um C, dagegen r', 9, w', die Coordi- 
