k66 W. G. Hanser, 

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3n0°3° 2 ar 
=— "2 IHsz Hat ete.| 

oder durch » ausgedrückt, 
y° 
ri 
N 
Im 
(3v—2) 
)* 
Dieselben Werthe nur mit entgegengesetztem Vorzeichen ergeben sich 
für die Menge der positiven Elektricität. 
Wollte man wissen, .welche Menge positiver Elektricität auf der 
hintern Halbkugel von «=0 bis u=— 1 enthalten, so hätte man das 
Integral zwischen diesen Gränzen zu nehmen, und fände 


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no° a A ter. 9 25,6 
er (1 — en) = 3n0"3 I Hr Hr + etc.‘, 
so dass die Menge der noch auf der vordern Kugelhälfte befindlichen 
positiven Elektricität beträgt 
enere! 53 afe 1 
Aa no 2“ l I—337 4 elc.}. 
also nahe 470° 2‘. 
f. Vertheilung der Elektricität auf einer Kugel, wenn sie schon vor ihrer Annäherung an 
die elektrische Kugel mit Elektricität geladen war. 
Bisher war die Kugel um G vor ihrer Annäherung an die elek- 
trische Kugel um A als gänzlich unelektrisch angenommen worden. 
Wenn dieselbe aber vor dieser Annäherung schon mit einer bestimmten 
Menge positiver oder negativer Elektricität geladen ist, so lassen sich 
die Bestimmungen über die Dicke der elektrischen Schicht auf den ver- 
schiedenen Punkten der Kugel doch in ganz ähnlicher Weise wie vorhin 
ausführen, nur muss jedes Mal die Menge der anfänglich schon vorhan- 
den gewesenen Elektricität in Betracht gezogen werden. Geselzt es sei 
der Kugel um G zuvor die Elektricitätsmenge y,r” mitgetheilt worden, 
so hat dieselbe auf der isolirten für sich allein gedachten Kugel überall 
die Dicke y,. Wenn nun diese Kugel der in A befindlichen Elektrieität 
genähert wird, so wirkt die in A befindliche Elektricität grade in der- 
selben Weise anf die Kugel um G vertheilend, als wenn die letztere 
zuvor unelektrisch gewesen wäre. Man erhält daher die Dicke der elek- 
trischen Schicht auf der Kugel um € durch Addition der ursprünglichen 
Elektricität zu der durch Vertheilung neu hinzugekommenen. 
Bezeichnet y diese Dicke, so ist 
