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Anordnung der Elektricität auf ihrer Oberfläche zu erleiden. Wenn nun 
aber die Kugel um A, nachdem sie die besprochene Vertheilung auf der 
Kugel um € erregt hat, plötzlich leitend würde, so müsste die auf der 
Kugel um Ü erregte Elektrieität augenblicklich ihre Rückwirkung auf die 
Kugel um A äussern, und auf derselben eine neue Vertheilung her- 
vorrufen. 
a. Rückwirkung der ursprünglich nicht elektrischen, nur durch Vertheilung erregten 
Kugel auf die anfänglich elektrische. 
Um die Berechnung der von der Kugel um C auf die Kugel um A 
erzeugten Rückwirkung auf die einfachste Weise durchzuführen, wollen 
wir uns die Kugel um (, nachdem auf ihr durch Vertheilung von Seiten 
der in A befindlichen Elektricität eine elektrische Schicht von der Dicke 
ng” 1— 2° 
5 213. 
6.2 (1 — 2u z+2°)2 

y=— 
hervorgerufen ist, plötzlich in einen Nichtleiter verwandelt denken, so 
dass keine äussere Einwirkung die Anordnung der Elektrieität auf ihrer 
Oberfläche abzuändern vermag. Die Kugel um A war von Anfang an 
mit einer elektrischen Schicht von der überall gleichen Dicke 7) bedeckt. 
Vorhin sahen wir, dass man die Dicke der elektrischen Schicht durch 
Vertheilung auf einer zuvor schon elektrischen Kugel erhält durch Ad- 
dition der Dicke der ursprünglich vorhandenen und der erst durch die 
Vertheilung erregten. Um die Ausdrücke zu vereinfachen, wollen wir 
daher die Kugel um A uns jetzt völlig unelektrisch vorstellen, und dann 
der Kugel um C, welche die Elektricität auf die angegebene Weise an- 
geordnet enthält, bis auf die Entfernung ce genähert denken. 
Am kürzesten wird das schon oben (S. 458 ff.) angewandte Verfah- 
ren uns jetzt zum Ziele führen, da dasselbe gleich die ganze auf der Kugel 
um A entstehende Vertheilung liefert. Wir müssen also ausgehen von 
der Bedingungsgleichung, dass die Wirkung der auf der Kugel um Ü 
vorhandenen und der auf der Kugel um A durch dieselbe hervorgerufenen 
Elektricität auf jeden Punkt im Innern der Kugel um A gleich Null ist, 
oder was dasselbe sagt, dass die Summe der Potentiale der beiden ge- 
nannten Elektricitätsmengen auf jeden Punkt im Innern der Kugel um A 
eine conslante Grösse ist. Das Potential der auf der Kugel um G ange- 
häuften Elektricität in Bezug ‘auf einen äussern Punkt sei V, das Poten- 
tal der auf der Kugel um A erregten in Bezug auf einen innern Punkt 
sei v', so ist die Bedingungsgleichung zur Bestimmung der letztern Elek- 
