528 W. G. Hanke, 
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SI8 
AM —— 
w — 
0,1780 +7 
Man kann daher die Anziehung der auf der Oberfläche der Röhre vor- 
handenen Elektricität auf denselben Punkt der Röhre berechnen. Im 
Zustande des elektrischen Gleichgewichts müssen dann die beiden An- 
ziehungen der Kugel und der Röhre auf den gewählten Punkt einander 
.gleich sein, und entgegengesetzte Richtung besitzen. Die Gleichsetzung 
beider Werthe liefert also eine Bedingungsgleichung, aus welcher sich, 
da alles Uebrige bekannt ist, a bestimmen lässt. 
Die Wahl des Mittelpunktes der Kugel behufs Aufstellung der an- 
gedeuteten Gleichung würde eine ungeeignete sein, indem die Anzie- 
hungen. der Kugel und Röhre auf diesen Punkt nur schwach sind und 
deshalb keine scharfe Vergleichung gestatten. Zweckmässiger ist es 
daher. diese Anziehungen für den Punkt der Kugeloberlläche zu be- 
rechnen, für welchen «= 1 ist, also für den Endpunkt desjenigen Halb- 
messers, dessen Verlängerung mit der Axe der Röhre zusammenfällt. 
Die Menge der auf einem Elemente der Kugel befindlichen Elek- 
trieität ist 
;, sindddip, 
also die Anziehung auf den zuvor bezeichneten Punkt 
Y sin 9% d% dı) 
dt A—cCos4 
und dieselbe zerlegt nach der Richtung der Axe der Röhre 
y snddd) __Y du dıb 
sa y2al—cos9) Bayalı-a) 
Die nach dieser Richtung zerlegte Anziehung der auf der Kugelfläche 
von u—= 0,9464 bis u=— 1 ausgebreiteten Elektricität ist dann 
ydu dıy 
87 2( 2(1-u) 
das Integral nach « zwischen den eben angeführten Gränzen, und nach 

v von v=0 bis w=?2r genommen. 
Nach Ausführung der Integration nach w erhält man 
ef ydu 
"I y2 (<a) 
oder wenn man A— u = 2 setzt, 
— Hyd, 
das Integral genommen zwischen den Gränzen = 0,1636 und t=1. 

