ELEKTRISCHE UNTERSUCHUNGEN. 529 
Setzt man für y den obigen Werth ein, so wird das allgemeine In- 
tegral des vorstehenden Ausdrucks 
— 0,5787t+ 0,2077 logt — 0,0380 {t (logt— 0,8686) 
+ (1+1) log (+1)! + Const. 
Das Zeichen log bedeutet stets die gewöhnlichen Briggischen Logarith- 
men. Zwischen den angegebenen Gränzen genommen giebt diess Inte- 
gral dann die Anziehung 
— 0,3180, 
also nach der Seite der Kugel hin. 
Zu dieser Anziehung ist noch diejenige hinzuzufügen, welche von 
dem kleinen Beste der von der Formel nicht umfassten Elektricität her- 
rührt. Nimmt man diese in der constanten Dicke 0,01 von 0,946% bis 
0,8161, 0,01% von 0,8161 bis 0,7341, und 0,003 von 0,7349 bis 
0,5334, so erhält man die hieraus hervorgehende Anziehung zu nahe 
— 0,0013. Die Anzielfung aller auf der Kugel vorhandenen Elektricität 
ist also 
— 0,3193. 
Die auf einem Elemente der Oberfläche der Röhre vorhandene 
Elektricität lässt sich ausdrücken durch 
G o dp di, 
wo z die Dicke der elektrischen Schicht auf diesem Elemente, e den 
Halbmesser der Röhre, x den Abstand des Querschnittes, auf welchem 
das Element von dem Ende der Röhre liegt, und.p den Winkel bezeich- 
net, welchen die durch dieses Element und die Axe der Röhre gehende 
Ebene mit einer durch eben diese Axe gelegten festen Ebene bildet. 
Zur Längeneinheit werde der Halbmesser der Kugel genommen, so dass 
alsor=1 und o= 0,3231 wird. Dann ist 
ar ax 
0,1780 +8’ 
2 
wo z nun in Theilen des Radius ausgedrückt werden muss. 
Der Punkt auf der Axe der Röhre, in Bezug auf welchen zuvor die 
Anziehung der Kugel gesucht wurde, liegt 0,0536 (in der eben gewähl- 
ten Längeneinheit) von dem Ende der Röhre entfernt; für denselben 
Punkt muss nun auch die Anziehung der Röhre berechnet werden. Die 
Anziehung der auf einem Elemente, welches um « von dem Ende der 
Röhre absteht, verbreiteten Elektrieität auf den zuvor genannten Punkt 
ist 
