530 W. G. Hanser, 
zZ, odpda 
ht 0°+ (0— 0,0536)° 
Zerlegt man diese Anziehung nach der Axe der Röhre, und setzt für z 
und go die Werthe ein, so erhält man 
0,3331... am... 2— 0,0536 A 
An 0,1780+% {0,1073 — 0,1072 0 + 0°} Fr % 

Die Anziehung der Elektricität auf dem Querschnitte, welcher um x von 
dem Ende der Röhre absteht, wird erhalten durch Integration des vor- 
stehenden Ausdrucks nach p zwischen den Gränzen 9=0 und = 2a. 
Die Anziehung der auf dem ganzen Cylinder vorhandenen Elektricität 
auf den bezeichneten Punkt in der Richtung der Axe ist 
0,1615; x x— 0,0536 
0,17850+& [0,1073 — 0,1072 2 + 2°) } 

dx 
3 
das Integral genommen zwischen den Gränzen 2=0 und =». 
Setzt man 2=£— 0,1780, so wird das vorstehende Integral 
n &°® 0,4096 £+0,0412 N 
0,1615, a 

0) 
gl 0,4632 &+0,1580)% 
das zwischen den Gränzen &= 0,1780 und &=«& zu nehmen ist. Das 
allgemeine Integral dieses Ausdrucks ist 
A — 0,4781 — 1,1267 & 
0,1615 ) — —— 
y*—0,4632 &+0,1580 
5 580— 0.9316 E sVR_ P) 
0,6560 log nat. 15% le 0,6632 8+0,1580) | Const. 




und der zwischen den angegebenen Gränzen genommene Werth 
0,3778 a. 
Nach der frühern Berechnung betrug die Anziehung der Kugel gleich- 
falls in der Richtung der Axe der Röhre auf den bezeichneten Punkt 
— 0,3193. Zur Bestimmung von a erhalten wir also die Gleichung 
0,3778 a— 0,3193 = 0, 
woraus folgt: 
a= 0,845. 
Die unmittelbare Bestimmung dieses Verhältnisses durch Anlegen eines 
reimm 
| 
Probekügelchens von 3,4 Durchmesser an den vordern Punkt der 
Kugel und an weit von der Kugel abstehende Theile der Röhre hatte 
0,859 ergeben; dieser Werth ist also etwas zu hoch. Wir sahen früher, 
dass das Probekügelchen von einer grössern Kugel eine verhältnissmäs- 
sig zu grosse Elektricitätsmenge aufnahm. In vorliegendem Falle ist, 
wie aus der Berechnung folgt, die cylindrische Röhre, die zwar nach 
