ELEKTRISCHE UNTERSUCHUNGEN. 533 
das Integral 
aco ee er? Pr de 
SE re Be (c ®—-2rcu+r?)? j 
Soll die Dicke der elektrischen Schicht nur an dem Punkte u = I 
der Kugeloberfläche gefunden werden, so geht das vorstehende Integral 
über ın das einfachere 
[6,0] 
acof (Bc—r)de — 

2 je(c—r) (1+« (c—r)) 
R 
u. “e|2log nat, (—n)+,,, lognat.c— a lognat. (I+« (c—n))| +Const. 
Man erkennt sogleich, dass das vorstehende Integral an beiden Gränzen 
unendliche Elemente enthält. Es ist daher nicht möglich, unter der ge- 
machten Annahme mittelst der in dem Punkte «= 1 durch Vertheilung 
erregten Elektricitätsmenge eine Beziehung zwischen der auf der Kugel 
und dem Drahte vorhandenen elektrischen Menge zu erhalten. Der 
Grund dieses Unendlichwerdens liegt nach meinem Dafürhalten nicht 
. . . c—r 
nothwendig darin, dass die Form 0 a lemr) eine untaugliche ist, son- 
dern vielmehr in Folgendem: 
Wenn die Röhre oder der Draht einen gewissen auch noch so kleinen 
Durchmesser besitzt, so ist die Elektricität auf ihrer Oberfläche verbrei- 
tet, und sie berührt die Kugel in dem Umfange eines Kreises. Bei der 
obigen Rechnung wurde nun diese Elektricität in die Axe des Drahtes 
zusammengedrängt. Dadurch muss die Wirkung auf den einzigen Punkt, 
in welchem die Axe des Drahtes die Kugeloberfläche trifft, unendlich 
gross werden. 
Soll immer noch unter der Voraussetzung, dass die Elektricität in 
der Axe concentrirt ist, das Unendlichwerden des bestimmten Integrals 
für «= 1 vermieden werden, so muss die Zunahme der Elektricität in 
der Axe des Drahtes langsamer geschehen. Diess erreicht man durch 
die Wahl einer Potenz des Ausdrucks: 
« (c—r) 
A+«(c—r) ’ 
welche höher als 1 ist. 
Setzt man 
ER ELE 
EUR ea 
so wird die Dicke der elektrischen Schicht: 
