53% W. G. Hanser, 
m c—r 2 (er?) e —Atde 
Ei (1 r) (e-2reu+r?)® / 
Um das Integral rational zu machen und zu verhindern, dass es an den 

Gränzen für «—=+ | unendlich wird, setze man 
c—t” 

r 
c=— A 
42 
en 
8 
wo 2?=1— u, also ! den Sinus des halben Winkels bedeutet, dessen 
Cosinus durch « ausgedrückt wird. Das vorstehende Integral wird dann, 
nachdem man den Zähler mit dem Factor (1— x) des Nenners dividirt 
hat, 

en are [= PR [0542 (1 — 31° a a ke le ei eig ae. 
(2) (oa — 201’ +1)” {a —.er) —o+art)? 
c durchläuft die Werthe zwischen den geforderten Gränzen, wenn & von 
— ! bis 0 oder von £ bis 1 varirt. Die Bestimmung ist so zu treffen, 
dass der Werth von (®—2eru++r?)® positiv wird. Mit Rücksicht hierauf 
ist also das vorstehende Integral von =! bis c=1 zu nehmen. 
Setzt man a=+1, also t=0, d.h. sucht die Dicke der elektri- 
schen Schicht für den Punkt, in welchem der Draht die Kugel berührt, 
so wird das Integral für diesen Fall: 
2 
Mi arg (3c—r)de __ 
2 ana Ger r)} BE 
Ri (c+2) dx HEN 
4aa’rg je — 
(3— 2er 
4a0° Ar me — 2er) + log nat. ar\ 
Dieser Werth werde mit — y, bezeichnet. Ertheilt man nun der Kugel 
zuvor eine Elektricitätsmenge, welche sie mit einer überall gleichdicken 
Schicht y, bedeckt, so wird nach der Annäherung des Drahtes bis zur 
Berührung der Berührungspunkt keine Elektricität besitzen. Der ihm 
diametral entgegengesetzte Punkt, für welchen «=— 1, erhält durch 
die Vertheilung von Seiten des Drahtes eine elektrische Schicht von der 
Dicke y,, deren Werth das Integral 
[ee] 
aa?g (c—r)” (3c+r) de 
. e (c+r)? +0 (or)! 
N 

gibt. Die ursprünglich vorhandene Elektricität Y,, und die mit-ihr 
