ELEKTRISCHE UNTERSUCHUNGEN. 537 
Aenderung in der Dicke der elektrischen Schicht, welche leicht zu merk- 
lich grössern Beobachlungsfehlern als auf den übrigen Punkten der Ku- 
gel Veranlassung geben kann. 
Wenn es sich nun um die Berechnung der Anziehung der auf der 
Kugel verbreiteterf Elektricität auf den Punkt u=—1! handelt, so werde 
ich von beiden Formeln Gebrauch machen; die erstere werde ich an- 
wenden von {= 0,2173 bis t=1, und die zweite von f= 0,0005% bis 
t= 0,2173. 
Mittelst der vorhergehenden Ausdrücke für die Dicke der elektri- 
schen Schicht lässt sich die Menge der auf der Kugel angehäuften Elek- 
tricität berechnen. Man erhält dieselbe durch das schon oben S. 525 
angegebene Integral 
ar (a—cm) + (Z — b) +5 (£ logt A #1) — log(1+ Ö))+ Const., 
worin m den Modulus der Briggischen Logarithmen bedeutet. Mittelst 
der Gonstanten 
a—=0,9847, b=0,02093, c=0,1201 
‚erhält man als Werth dieses Integrals von != 0,2173 bis t=1 
0,91017°. 
Mit den Gonstanten 
a=0,9382, b=0,0001453, c=0,205%, 
wird der Werth des Integrals von {= 0,00045 bis t= 0,2173 
0,0363. 
Die Menge der auf der Kugel vorhandenen Elektricität, wenn ihre 
Dicke im Punkte u=— 1, gleich 1 gesetzt wird, beträgt also 
0,9464 r?, 
oder, da r = 58,95 
3289. 
Sucht man den Schwerpunkt dieser Elektricität, so erhält man den- 
selben, wenn man mit der vorstehenden Elektricitätsmenge in den zwi- 
schen den gehörigen Gränzen genommenen Werth des Integrals 
Ei |— 2b ei (Mb—cm)+t(1— F) [a +0 logt(1+ | | + Const. 
dividirt. Diess Integral ist zwischen denselben Gränzen zu nehmen, wie 
das vorhergehende, und ebenso haben die Constanten die zuvor ange- 
sebenen Werthe. Zwischen t=0,00054 und t= 0,2173 ist der Werth 
+ 0,03kk3r°, 
