ELEKTRISCHE UNTERSUCHUNGEN. 539 
möglich ist, weil die Anziehung der Kugel ebenso wie die Anziehung 
des Drahtes sich immer mehr der Null nähert. 
Die Anziehung, welche die auf der Kugel verbreitete Elektricität 
auf einen Punkt der Axe des Drahtes, der um } von der Oberfläche der 
Kugel absteht, ausübt, erhält man durch 
y(A+21°) ) tdt 
—2/; 12’ 
y ?+4 AHA, 
woy= a— "+ .clogi(1 +!) die Dicke der elektrischen Schicht auf der 

Kugel bedeutet. Bezeichnet man mit m den Modulus der Briggischen 
Logarithmen und setzt 
R=VE HUHN, 
so ist das allgemeine Integral des vorstehenden Ausdrucks 
HA D2 
A 2 
En Ka ikn zum KeyVaHh) +2emß+ Vi, — )log(R+tyY IH) + 


+ellogl(1+Z)R+(1+ 7) 2] —log(I+)—log "#]} 4+-Const. 
Das Integral ist zunächst für 
y= 0,9847 — 7 +0,1202 logi(I+) 
zu nehmen von f= 0,2173 bis ya 1; und dann für 
y= 0,9382 — 7 40,2054 logt(l+ 0) 
von {= 0,00054 bis {= 0,2173. 
Setzt man A=(, d.h. sucht man die Anziehung auf den in der 
Kugeloberfläche liegenden Punkt der Axe des Drahtes, und veremigt 
alle im obigen Ausdrucke vorkommenden constanten Grössen mit der 
Integrationsconstante, so wird das allgemeine Integral für diesen Fall 
e —yl4+2met+ logt—clog(I+ )\ -+ Const., 
dessen Werth zwischen den angegebenen Gränzen 
— 0,4452 | 
beträgt. Setzt man A=1, d.h. sucht die Anziehung auf den um den 
Halbmesser der Kugel von deren Oberfläche abstehenden Punkt, so 
wird 
I V+ IR 
und das obige allgemeine Integral 
r—4 
2 b 
hr FgoasıyaptzemR+ yalt=o)iein-+ty24efiotin+ 204 =1atn 1, 

| | +Const. 
Abhandl. d. K. S. Ges. d. Wissensch. V. 41 
