5%0 W. G. Hankeı, 
dessen Werth zwischen den angegebenen Gränzen 
— 0,2322 
1st. 
Beträgt nun, wie oben angenommen, die Dicke der elektrischen 
Schicht auf einem Punkte der Oberfläche des Drahtes 
ac 
a+® 
so wird die Anziehung der auf dieser Oberfläche verbreiteten Elektri- 
cität auf einen Punkt der Axe, der um y von dem Ende absteht, 
A 

[ee] 
2 xy 
CE N TR, a, de. 
[&-y)’+e’}} 
0 
Das allgemeine Integral dieses Ausdruckes ist 





N ee a ae 
? («+y)’+0* V (c-y)+0° 
© (@+y) Ve- nz 2V BEBAFTHE Tr, 
ET in to V le+y)+o+o’—(e+y) (x A ; 
Vle+yP+e > +8 +Const. ; 
sein Werth zwischen den angegebenen Gränzen 
i ao | Bee 
. u "Ya 
2 { («+y)’+0°} Vo P; 
« (@+y) & [ V le+y)’+g°—-(«+y)} ! 

u er Eule nal. : 2 S ? 
Varna OS DAL. Ver re re rer) 
Dieser wird für y = 0 
2 


Ei) a0r Ve log nat. we 
2 «+0? V«+o° o(Va’+e'+o) 
und für y= A 
we 
ag Fer? 
re VE+i—a 
ss Br che | 
Veriire P8M 


el Vla+1)?+0 -(a+1)} | 
Ve+ yY (e+1)+0°+0°+(a+1)) 
Das Verhältniss zwischen den Anziehungen, welche die auf der Kugel 
verbreitete Elektricität auf die beiden zuvor genannten Punkte ausübt, 
ergibt sich aus dem Vorhergehenden zu 1,918. Diess muss nun aber 
dem Verhältniss zwischen den von der Röhre auf dieselben Punkte aus- 
geübten Anziehungen gleich sein, woraus die Gleichung 
Ki nat, ® Ve+ß+u 
=) Eur = £ 
0—0— n 
@2+0? x“ 0 YVa+o+e 





gs re Fey 
2 +0? 2, «(«+1) @[y (e+1)?+0—- («+1)] 
2 Vor+ı a A a log nat. = en — 
Y («+1)?— 0? Vo+ly (e+1)2+02+0°+(c+1) 

folgt, die zur Bestimmung der einzigen in ihr vorhandenen unbekannten 
