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Analoghe figure e con le stesse norme sono disegnate nel quadro € nel quale 
le curve s’ ottennero facendo variare la lunghezza della scintilla in P più lenta- 
mente che non si praticò pel caso del quadro precedente B: in entrambi però, 
le figure furono ottenute accrescendo la lunghezza della scintilla nel pallone o ter- 
mometro fisso; e la freccia, messa al disotto della linea P, indica appunto che le 
esperienze furono fatte con distanze sempre crescenti degli elettrodi in P. 
In entrambi questi quadri noi scorgiamo che crescendo la distanza degli elettrodi 
del pallone fisso. P da 0 a 29, pel quadro B e da 0 a 27 per quello € le 
curve degli appulsi relativi s° allungano proporzionalmente da 0 alla massima loro 
altezza facendo astrazione da quelle di lunghezza massima. Per lo contrario le curve 
della linea superiore corrispondenti alle dilatazioni del gas nel termometro scari-- 
catore si accorciano a mano a mano che le precedenti si allungano, così da ridursi 
dalla loro massima lunghezza, a 0°. 
Nel quadro D Tav. III finalmente sono tracciate le curve relative agli appulsi 
ottenuti facendo decrescere, come indica la freccia, lentamente la distanza degli elet- 
trodi nel termometro fisso P. E per esso quadro valgano le medesime considerazioni 
che pei precedenti. 
Ora se noi consideriamo tutte le curve dei varî quadri e teniamo conto delle 
lunghezze loro nei varî gruppi apparirà, escludendo le curve estreme, che la lunghezza. 
somma delle diverse curve superiore ed inferiore che si corrispondono, è presso a 
poco costante. E siccome la estensione degli appulsi (quando non siano molti ampî) 
può ritenersi approssimativamente proporzionale alla dilatazione dei gassi nei pal- 
loni, quindi al riscaldamento di essi e perciò alla lunghezza delle scintille, così dalla 
costanza della lunghezza somma degli appulsi saremo condotti ad ammettere che 
anche la somma delle lunghezze delle scintille, e però delle loro resistenze debba 
esser costante, comunque possa variare la lunghezza di una delle due scintille. 
Vero è però che per quanto sia esatto il processo su esposto e per quanto 
utile e quasi parlante esso si mostri nel rappresentare e figurare la variazione di 
lunghezza delle due scintille esaminate, nulladimeno esso difficilmente si presta 
per una discussione numerica ed esatta dei risultati ottenuti. Laonde mi parve 
necessario di ripetere le medesime indagini con un nuovo metodo, più atto a dare 
delle esatte misure del fenomeno studiato; e perciò ricorsi a quello consueto, e già 
praticato avanti, delle misure termometriche col mezzo degli indici glicerici. 
Per queste nuove esperienze 1’ apparato adoperato fu quello qui sopra descritto 
fig. 1: il rubinetto però del pallone Pfu chiuso ermeticamente ed il tubo di vetro 
inferiore, che durante le esperienze precedenti era rimasto ermeticamente turato, 
fu aperto ed immerso colla sua estremità inferiore nel consueto liquido glicerico 
contenuto nel bicchiere r. Parimenti il termometro scaricatore fu separato dal tubo 
di gomma e dalla capsula manometrica alla quale era unito, ed invece per mezzo 
dell’ elettrodo f e d° un tubo di gomma a grosse pareti fu congiunto ad un cannello 
di vetro t, fig. 5. Tav. II eguale e simile a quello » del pallone P, similmente di- 
sposto e destinato allo stesso scopo. 
Quando si voleva sperimentare con questi nuovi termometri, si riempivano 
d’azoto secco e poscia aspirando con una pompa a mano si facevano opportunamente 
