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della tavola che si considera; tali punti di applicazione coincidono dunque coi punti 
d’ intersezione della traccia della sezione colle linee dei baricentri delle tavole. 
Ciò posto, imaginiamo che sul ponte transiti un solo carico concentrato P: prendiamo 
a considerare la sezione mm interposta fra i montanti DD, EE, e manteniamo in equi- 
librio, come faremo sempre in seguito, la porzione di arco compresa fra questa sezione 
e la cerniera di appoggio di destra. Le forze da applicarsi nella sezione a rappresen- 
tare l’effetto della parte tolta si riducono, per quel che si è supposto di sopra, @ 
due forze normali applicate in m ed n e ad una forza tagliante lungo m n. Per deter- 
minare una di queste forze normali, per es. quella sulla tavola superiore applicata 
in m, e che indicheremo colla lettera ©, basterà prendere i momenti rispetto al punto 
di concorso delle altre due forze incognite, cioè rispetto al punto n. Ciò posto, ‘si 
supponga da prima il carico sul tratto A Dj; la risultante delle forze esterne, per 
la porzione di arco che si vuole mantenere in equilibrio, si riduce alla sola rea- 
zione dell’appoggio B, la cui linea deve passare per la cerniera C in chiave ed il cui 
momento è eguale alla somma algebrica dei momenti della spinta orizzontale Q e 
della reazione verticale X, nelle quali essa può decomporsi. Facendo tale decompo- 
sizione nel punto d’ intersezione della C B colla verticale per n ed indicando con & 
la distanza mn fra i baricentri delle tavole e con gq il braccio di leva n e, si avrà: 
(1) gh=Qq. 
Lo sforzo ©, che qui è evidentemente di compressione, verrà sempre supposto tale 
in tutte le equazioni che seguono; sarà quindi una tensione quando risulti negativo. 
D'altra parte considerando l’ equilibrio della metà AC dell’arco e prendendo i 
momenti rispetto alla cerniera A, si ricava immediatamente, detta « la distanza del 
carico dall’estremo Ai, f la freccia dell'arco e decomponendo in 0; la reazione 
di B nella Q e nella Xo. 
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(2) Calia 
valore che sostituito nella (1) dà: 
c MESE 
(8) = gl 
Il carico P si muova entro il campo Dj E. Indichiamo con Y la componente del 
peso sopra il montante E Ei, y il sno braccio di leva rispetto al punto «, si avrà: 
(4) eh=Qq— Yy 
nella quale Q ha ancora la stessa espressione data dalla (2): indicando poi con è 
l'intervallo costante fra due montanti consecutivi, si ricava: 
u—-20 
VeE=#E 3 

e quindi la (4) diviene : 
(5) = ian ty 
lo (7 Ò 
Il carico P si trovi nel tratto E; Ci, detta «,, la distanza del punto n dalla verti- 
cale AA, si ha: È 
oh = Qq—- P (uz) 
